Elektromanyetik Spektrum 1 Elektromanyetik Spektrum

2.1.1. Elektromanyetik Spektrum

• 2.1.1. Elektromanyetik Spektrum

• Elektromanyetik radyasyonlar, içinde görülebilir ışığın da bulunduğu dalga boyları 10^-15 ile10^ 6 m arasında değişen çok sayıda enerjiyi kapsayan bir spektrum oluşturan radyasyonlardır.

• Elektromanyetik radyasyonların enerjileri dalga boyları ile ters,

• frekanslarıyla doğru orantılıdır.

Elektromanyetik radyasyonların en küçük birimi fotondur.

• Elektromanyetik radyasyonların en küçük birimi fotondur.

• Fotonlar, boşlukta ışık hızında doğrusal olarak enerji paketleri şeklinde yayılım gösterir ve geçtikleri ortama frekanslarıyla doğru orantılı, dalga boylarıyla ters orantılı olmak üzere enerji aktarır.

• Enerjileri, maddeyi geçerken absorbsiyon ve saçılma nedeniyle , boşlukta ise uzaklığın karesiyle doğru orantılı olarak azalır.

• Elektromanyetik radyasyonun madde ile etkileşimini dalga boyu belirlemektedir.

X ve gama ışınları da atomun boyutundan daha küçük dalga boyuna sahip olduklarından çekirdek ile elektronlar arasındaki boşluktan geçerek maddenin bir tarafından diğer tarafına geçebilir

• X ve gama ışınları da atomun boyutundan daha küçük dalga boyuna sahip olduklarından çekirdek ile elektronlar arasındaki boşluktan geçerek maddenin bir tarafından diğer tarafına geçebilir

• Ayrıca elektronlarla etkileşerek elektronları yörüngelerinden söküp atomu iyonize edebilirler.

• Biyolojik zararın oluşmasına da neden olan iyonizasyon olayı nedeniyle bu ışınlara iyonizan radyasyonlar adı verilmektedir.

• Elektromanyetik radyasyon spektrumunun aynı tarafında bulunan ve iyonizan radyasyon olarak anılan x ve gama ışınları arasındaki fark, atomdan kaynaklandıkları yerdir.

• X-ışınları atomun yörüngesinden, gama ışınları ise çekirdekten kaynaklanmaktadır

X-ışınları,1895 yılında Fizik Profesörü Wilhelm Conrad Roentgen tarafından günümüzdeki X-ışını tüplerine benzer özellikte olan crookes tüpünde, boşlukta elektron transferi amacıyla yapılan deneyler sırasında tesadüfen bulunmuştur.

• X-ışınları,1895 yılında Fizik Profesörü Wilhelm Conrad Roentgen tarafından günümüzdeki X-ışını tüplerine benzer özellikte olan crookes tüpünde, boşlukta elektron transferi amacıyla yapılan deneyler sırasında tesadüfen bulunmuştur.

• X-ışınları ,yüksek hızlı elektronların yüksek atom numaralı metale çarptırılması sonucunda oluşmaktadır

• Crookes tüpünde ortaya çıkan x - ışını, bu sırada tüpe yakın bir yerde bulunan ve X - ışını enerjisini görülebilir ışık enerjisine çevirebilen fluoresan özellikte bir madde olan baryum platinosiyanürde parlamaya neden olmuş ve bu durum Röntgen’in dikkatini çekmiştir.

• Röntgen, parlamayı izledikten sonra tüpten çıkan bir

• enerjinin varlığını tespit etmiş ve X– ışını olarak adlandırmıştır

X – ışınları, havası alınmış olan röntgen tüpünde katot ile anot arasında yüksek voltaj uygulandığında katottan hızlandırılan elektronların anot metalindeki yüksek atom numaralı madde ile etkileşimleri sonrası oluşmaktadır.

• X – ışınları, havası alınmış olan röntgen tüpünde katot ile anot arasında yüksek voltaj uygulandığında katottan hızlandırılan elektronların anot metalindeki yüksek atom numaralı madde ile etkileşimleri sonrası oluşmaktadır.

Röntgen tüplerinden X-ışını elde edebilmek için katottaki flamanın akkor hâline getirilip elektron yayması ve bu elektronların hızla anottaki tungsten hedefe çarptırılması gerekmektedir.

• Röntgen tüplerinden X-ışını elde edebilmek için katottaki flamanın akkor hâline getirilip elektron yayması ve bu elektronların hızla anottaki tungsten hedefe çarptırılması gerekmektedir.

• X-ışınlarını elde etmek için gereken elektronlar, flaman transformatöründen gelen akımla katottaki tungsten flamanın ısıtılarak akkor hâline getirilmesiyle elde edilir.

• Flamanın elektron yayması, transformatörden gelen akımla doğru orantılıdır. Flaman ısıtılmakla, tungstenin atomunun taşıdığı serbest elektronların enerjileri artırılmış olur.

• Enerjileri artırılan bu elektronlar, maddeyi terk ederek flaman etrafında bir elektron bulutu oluşturur.

• Bu elektron yayılması olayına “termo iyonik emisyon” adı verilir.

Flaman etrafında oluşturulan elektronlar, flaman çevresinde bulunan Molibdenden yapılmış, negatif yüklü elektron yöneltici levha ile bir araya toplanıp anottaki hedefe doğru itilir.

• Flaman etrafında oluşturulan elektronlar, flaman çevresinde bulunan Molibdenden yapılmış, negatif yüklü elektron yöneltici levha ile bir araya toplanıp anottaki hedefe doğru itilir.

• Fakat bu itme, elektronların anoda ulaşabilmeleri için yeterli değildir. Bu nedenle anoda (+) yüksek voltaj (Kv) uygulanarak katotla anot arasında bir potansiyel fark yaratılır.

• Katot ile anot arasında oluşturulan bu potansiyel fark (gerilim ), katottaki elektronların hızla anoda doğru ilerlemesini sağlar. Bu elektronlar, hızları ile doğru orantılı olarak bir kinetik enerji kazanır.

• Standart bir röntgen cihazı bağlantıs

Katottan anoda doğru ilerleyen elektronların hızları, anoda uygulanan (+) voltajla doğru orantılı olduğundan kazanacakları kinetik enerjiyi de anot voltajı belirler.

• Katottan anoda doğru ilerleyen elektronların hızları, anoda uygulanan (+) voltajla doğru orantılı olduğundan kazanacakları kinetik enerjiyi de anot voltajı belirler.

• Buna göre,tüpün anoduna uygulanan voltaj (Kv) artırıldıkça katottan anoda doğru hareket eden elektronların hızları da artmakta, hızları artan elektronların kinetik enerjileri de artmaktadır.

• Bu enerji;

• Ek = 1/2 . m. v2

• Burada Ek kinetik enerji, m kütle, v hızdır

• Kütleleri sabit olan elektronlara kazandırılacak kinetik enerji hızlarının artırılmasıyla sağlanır.

• Bu da röntgen cihazlarında ki kumanda masalarında bulunan Kv seçici düğme ile sağlanır.

Elektromanyetik dalgaların üç önemli karakteristikleri vardır. Bunlar frekans, periyot ve dalga boyudur.

• Elektromanyetik dalgaların üç önemli karakteristikleri vardır. Bunlar frekans, periyot ve dalga boyudur.

• Frekans bir saniyedeki titreşim sayısıdır, birimi Hz ‘dir. Periyot tam bir titreşim süresi, dalga boyu ise iki dalga tepe noktası arasındaki mesafedir.

• Dalga boyu ile frekansın çarpımı, dalganın yayılma hızını verir.

• Frekansları yüksek, dalga boyları kısa elektromanyetik enerjinin madde ile etkileşimi, dalgadan ziyade parçacık özelliği taşır. Bu enerji paketlerine foton adı verilir.

• Fotonlar da ışık hızı ile hareket eder ve enerjileri frekansları ile doğru orantılıdır.

• E = h.v ‘dir.

• -E: Foton enerjisi, h: Planck sabiti, v: Frekans

• Tanısal amaçlı x-ışını foton enerjileri 100 keV, frekansları 10 18 Hz civarındadır.

Yukarıda katottan anoda doğru bir elektron akımından söz etmiştik. Katottan anoda doğru oluşan bu elektron akışına tüp akımı veya katot ışını adı verilmektedir.

• Yukarıda katottan anoda doğru bir elektron akımından söz etmiştik. Katottan anoda doğru oluşan bu elektron akışına tüp akımı veya katot ışını adı verilmektedir.

• Anoda uygulanan (+) yüksek voltaj nedeniyle katottan ayrılıp büyük bir hızla anoda ulaşan elektronlar, anottaki tungsten hedefin atomlarının (-) yüklü elektrik alanıyla karşılaşır.

• Katottan gelen elektronların da (-) yüklü olması nedeniyle anotta karşılıklı aynı cins yüklerin çarpışması sonucu büyük bir elektron bombardımanı meydana gelir.

• Anottaki bu elektron bombardımanı, katottan gelen elektronlardan % 99,8’inin hızlarının durdurulmasına ve taşıdıkları kinetik enerjinin ısı enerjisine dönüşmesine neden olur.

• Anotta oluşan bu ısının büyük bir kısmı, anottaki bakır iletkenlerle tüp dışına taşınırken az bir kısmı da tüp içinde kalır.

• Katottan gelen elektronların % 99,8’inin kinetik enerjisi ısı enerjisine dönüşürken geri kalan % 0,2 oranındaki elektron demeti ise tungsten atomlarına çarparak bu atomların iç yörüngelerine girer.

• Bu atomlardaki reaksiyon sonucu “bremsstrahlung“ ve “karakteristik ışınım” adı verilen farklı özelliklere sahip radyasyon oluşur.

• Bremsstrahlung Radyasyonu

• Elektron demeti, hedef atomun çekirdeğine yaklaştığında çekirdeğin pozitif yükünden kaynaklanan elektrik alandan etkilenir ve ivmeli hareket yapmaya zorlanarak dışarıya fotonlar yayar.

• Sürekli bir enerji spektrumuna sahip bu fotonlara sürekli x-ışınları, bu olaya da bremsstrahlung veya frenleme radyasyonu adı verilir.

• Karakteristik Radyasyon

• Hedef atom üzerine gönderilen elektronların, hedef atomun yörüngesindeki

• elektronlarla etkileşimi sonrasında aldıkları enerjiyle üst enerji seviyelerine çıkarlar.

• Kararsız durumdaki bu enerji seviyeleri, geri bozunduğunda dışarıya foton yayınlanır.

• Enerjileri seviyeler arasındaki farka eşit olan bu fotonlara karakteristik X-ışınları adı verilir.

• Dalga boyu, X-ışını özelliklerini önemli ölçüde belirleyen bir etkendir. Dalga boyu lamda ile gösterilir ve birimi A0 (Angstrom) dur. 1A0 = 10 – 8 cm’dir.

• X-ışınlarının dalga boyları 0,06 A0 ile 12 A0 arasında değişmektedir. Ancak

• radyodiyagnostikte 0,103 A0 ile 0,4 A0 arasındaki dalga boyları kullanılmaktadır.

• X-ışınlarının dalga boylarıyla frekansları arasında ters, frekanslarıyla fotonların taşıdığı enerji arasında ise doğru orantı vardır.

• Dalga boyları 0,8 A0 dan büyük ışınların penetrasyon yetenekleri ve ışını oluşturan fotonların enerjileri azdır. Bu ışınlara yumuşak karakterli ışınlar denir.

• Röntgen tüplerinde anot voltajı azaltıldıkça elde edilecek x-ışının

• dalga boyu uzar. Dalga boyları 0,8 A0 dan küçük olan ışınların penetrasyon özellikleri ve foton enerjileri yüksektir. Bu ışınlara da sert karakterli ışınlar denmektedir.

• Röntgen tüpünde anot voltajı artırıldıkça elde edilecek ışının dalga boyu kısalır.

Yukarıda da belirtildiği gibi röntgen tüpüne uygulanan gerilim, X-ışını dalga boyunu belirleyen önemli bir etmendir.

• Yukarıda da belirtildiği gibi röntgen tüpüne uygulanan gerilim, X-ışını dalga boyunu belirleyen önemli bir etmendir.

• Radyografide kullanılacak ışının dalga boyu biliniyor ise tüpe uygulanacak gerilimin değeri aşağıdaki formül ile bulunabilmektedir:

X-ışınları elektromanyetik dalga hâlinde düz bir istikamette yayılır.

• X-ışınları elektromanyetik dalga hâlinde düz bir istikamette yayılır.

• X-ışınlarının frekansları, dalga boyları ve foton enerjileri vardır.

• Penetrasyon, absorpsiyon ve iyonizasyon özellikleri vardır ve bu özellikleri dalga boyu ve etkileşimde oldukları maddenin yapısına göre değişir.

• X-ışını penetrasyon özellikleri nedeni ile görünen ışığın geçemediği yerlerden geçer.

• İyonizasyon özellikleri nedeniyle katı, sıvı ve gazları iyonize ederler.

• Dalga boyları frekansları ile ters orantılıdır.

• Bir x-ışın demetini oluşturan ışınlar, atomun değişik yörüngelerinden meydana geldiği için heterojendir. Yani ışın demeti, birden farklı dalga boylara sahip ışınlardan oluşur.

• Dalga boyları küçük olduğundan gözün spektral hassasiyeti dışında kalırlar ve gözle görülmezler.

X-ışınları, yüksüz olduklarından manyetik alanlarda sapma yapmazlar.

• X-ışınları, yüksüz olduklarından manyetik alanlarda sapma yapmazlar.

• Hızları, boşlukta 300.000 Km/sn. olup ışık hızına eşittir.

• Fotoğrafik özellikleri olup bu özellikleri sayesinde fotoğrafik materyaller

• üzerinde görüntü oluşumuna olanak verir.

• Kimyasal özellikleri nedeniyle sıvılarda ve bol su içeren organizmalarda bazı

• kimyasal değişikliklere neden olur.

• X-ışınlarının biyolojik özellikleri olup canlı dokularda çeşitli zararlı etkilere

• neden olur.

• X-ışınında floresan özellikleri vardır ve bu özellik sayesinde radyoskopi geliştirilmiştir.

• X-ışınları, çarptıkları maddelerden sekonder ışın meydana getirir.

• X-ışınları, bazı madensel tuzlarda renk değişikliğine sebep olur

• X-ışınlarının penetrasyon (penetration = delicilik / delip geçme) özellikleri vardır.

• Bu özelliklerinden dolayı, üzerine düştükleri maddeleri, bu maddenin atom numarası, yoğunluğu ve kalınlığına bağlı olarak delip geçerler.

• Maddenin atom numarası, yoğunluğu ve kalınlığı arttıkça X-ışını penetrasyon yeteneği azalır.

• X-ışını dalga boyu kısaldıkça penetrasyon yetenekleri artar. Penetrasyon yeteneği yüksek ışınların frekansları ve foton enerjileri de yüksektir.

• X-ışını penetrasyon özellikleri sayesinde, görünen ışığın geçemediği yerlere X-ışını gönderilerek bu yerlere film veya floresan ekranlarda görüntü oluşturma olanağı doğmuştur.

X-ışınlarının absorbsiyon ( absorption = tutulma, soğrulma) özellikleri vardır.

• X-ışınlarının absorbsiyon ( absorption = tutulma, soğrulma) özellikleri vardır.

• Xışınları,geçmekte oldukları madde tarafından, maddenin atom numarası, yoğunluğu ve kalınlığı ile doğru orantılı olarak tutulur.

• Absorbsiyondaki artış, x-ışını penetrasyon yeteneğinin azalmasına neden olur.

• X-ışını dalga boyu uzadıkça penetrasyon yetenekleri azalır, absorbsiyon özellikleri artar.

• X-ışınlarının absorbsiyonu, atomik düzeyde oluşan etkileşimlerin sonucunda ortaya çıkar.

• X-ışınları, geçmekte oldukları dokulardaki atomların yörüngesindeki elektronları yerinden koparırken enerjilerini etkileşime girdikleri atomun elektron bağlanma enerjisini nötralize ederek kaybederler. Bu şekilde vücuttan geçerken absorbe olurlar

• Bir röntgen tetkikinde absorbsiyon, görüntünün oluşmasında istenen bir etkileşimdir.

Görüntü, dokular arasındaki absorbsiyon farklılıkları sayesinde oluşturulur.

• Görüntü, dokular arasındaki absorbsiyon farklılıkları sayesinde oluşturulur.

• Absorbsiyon faklılıklarının film üzerine en iyi şekilde düşürülmesi için doz seçimi çok önemlidir.

• Verilen dozun yüksek olması tüm görüntünün siyah olmasına (sert film), düşük doz verilmesi isegörüntünün beyaz olmasına (yumuşak film) neden olur.

• Bu nedenle bir radyografide görüntünün kalitesi uygun dozun verilmesi ile mümkün olabilmektedir.

• Absorbsiyon, bu etkileyen faktörleri kullanarak şu şekilde formüle edilmiştir:

• Ab = h . Z3 . 3 .tk . D

• Ab: Absorbsiyon : Dalga boyu h: Sabit sayı tk: Doku kalınlığı

• Z: Atom numarası d: Yoğunluk

Atom numarası yüksek olduğunda atomun yörüngesinde daha fazla elektron

• Atom numarası yüksek olduğunda atomun yörüngesinde daha fazla elektron

• bulunacağından daha çok etkileşim olacak ve absorbsiyon daha fazla olacaktır.

• Dalga boyu ışının enerjisi ile ters orantılıdır. Kullanılan ışının enerjisi arttıkça absorbsiyon azalmaktadır.

• Yani enerji, absorbsiyonu ters orantılı olarak etkilerken dalga boyu, doğru orantılı olarak etkilemektedir.

• Doku kalınlığı arttıkça ışının etkileşim oranı da o oranda artacağından absorbsiyon da artacaktır. Pratikte doku yoğunluğu, insan vücudu için ortalama 1 kabul edildiğinden yoğunluğun etkisi çok azdır.

• Ancak akciğer gibi hava içeren oluşumlarda gazın yoğunluğu yumuşak dokulara göre yaklaşık 770 kat düşük olduğundan, absorbsiyon önemli oranda azalmaktadır.

• Bir el grafisinde aynı kalınlıkta olan kemik ve yumuşak dokular kıyaslandığında, kemik daha beyaz görülürken, akciğer grafisinde kalbin kostalara göre daha beyaz görülmesinin nedeni, doku kalınlığının fazla olmasıdır.

X-ışınlarının saçılması, absorbsiyona benzer şekilde ortaya çıkar.

• X-ışınlarının saçılması, absorbsiyona benzer şekilde ortaya çıkar.

• X-ışınları, geçmekte oldukları dokulardaki atomların yörüngesindeki elektronları yerinden koparıp etkileşime girdikleri atomun elektron bağlanma enerjisini nötralize ettikten sonra enerjilerini tamamen kaybetmedikleri zaman oluşur.

• Enerjileri azalmış ve yönleri değişmiş radyasyonlar, saçılan ışınlardır .

• Absorbsiyon, tanısal radyolojide görüntü oluşmasında istenen bir durumdur. Saçılma ise tanısal değeri olmayan ışınların görüntü üzerine düşmesine ve görüntü üzerinde genel bir siyahlaşmaya neden olan istenmeyen bir etkileşimdir.

• Kalın vücut bölgelerinde ve geniş ışınlama alanı kullanıldığında daha çok görülen saçılma, koruyucu önlem almayan radyasyon çalışanının gereksiz radyasyon almasına neden olur.

• Radyolojik çalışma sırasında röntgen tüpünden çıkan ışınlar, doğrultularını değiştirmediklerinden tetkik esnasında ortamda bulunan çalışanlar için asıl radyasyon kaynağı hastadan saçılan ışınlardır.

Saçılan radyasyonun film üzerine düşmesini önlemek için röntgen aygıtlarında grid adı verilen özel düzenekler bulunmaktadır.

• Saçılan radyasyonun film üzerine düşmesini önlemek için röntgen aygıtlarında grid adı verilen özel düzenekler bulunmaktadır.

• Hasta ile film arasına yerleştirilen ve saçılarak farklı açılardahastaya ulaşan ışınları önlemek için kullanılan bu düzeneklerle saçılan radyasyonun yaklaşık % 80 – 90 ‘ı filme ulaşmadan tutulabilmekte ve verilen radyasyon dozunda hafif bir artış olmakla birlikte görüntü kalitesi önemli oranda artırılmaktadır.

A: Elektrona çarptıktan sonra tüm enerjisini

• A: Elektrona çarptıktan sonra tüm enerjisini

• vererek absorbe olan X-ışını

• B: Vücudu herhangi bir etkileşim olmadan

• geçerek film ya da ekran üzerine düşen ve

• görüntü oluşturan X-ışını

• C: Elektrona çarparak enerjisini kısmen

• kaybeden ve yön değiştirerek saçılan X – ışını

Tüpün diğer kısımlarını içinde bulunduran, havası tamamen boşaltılmış (vakum) bir koruyucu olup modern tüplerde genellikle silindir şeklinde üretilmektedir.

• Tüpün diğer kısımlarını içinde bulunduran, havası tamamen boşaltılmış (vakum) bir koruyucu olup modern tüplerde genellikle silindir şeklinde üretilmektedir.

• Tüpün havasının boşaltılmış olması; flamanın, havadaki oksijenle oksitlenmesini önleyerek tüpün daha uzun süre kullanılabilmesine olanak sağlar. Ayrıca, flaman tarafından yayılan elektronların anoda doğru hareketleri sırasında onların hızlarına engel teşkil edecek gaz atomlarının ortadan kaldırılması sağlanmış olur.

Foküsten çıkan x- ışınlarının tüpten dışarı çıktığı kısım, daha zayıf yapıda olup bu kısma pencere denir. Cam zarf, ısı ve mekanik baskıya karşı dayanıklı olan pyrex camından yapılmıştır.

• Foküsten çıkan x- ışınlarının tüpten dışarı çıktığı kısım, daha zayıf yapıda olup bu kısma pencere denir. Cam zarf, ısı ve mekanik baskıya karşı dayanıklı olan pyrex camından yapılmıştır.

• Elektronların arasında kalan kısımda cam zarf daha geniştir.

• Böylece; cam, elektrotlarda yüksek voltajın meydana getirdiği elektrostatik yüklerden,iki elektrot arasındaki elektron demetinden ve elektronların anodu bombardıman ettiği yerden uzaklaştırılmış olur.

• Aksi hâlde, katottan anoda gidecek elektronlar ( katot ışınları) ,yolları üzerindeki gaz atomlarına çarparak hızları azalacağından istenen kısa dalga boyda ışın elde edilemeyecek ve böylece atom numarası yüksek, kalınlığı ve yoğunluğu fazla olan vücut kısımlarının radyografilerini yapmada sınırlı ölçülerde kalınacaktır.

Flamanın etrafındaki metalden meydana gelmiş olup flamanı ısıtacak akımı taşıma görevi yapar.

• Flamanın etrafındaki metalden meydana gelmiş olup flamanı ısıtacak akımı taşıma görevi yapar.

• Katot, tüpün negatif elektrodudur. Flaman, ısıya dayanıklı bir metal olan tungstenden yapılmıştır.

• Tungstenden yapılmış olan flaman, spiral şekilde olup, yaklaşık 2

• mm çapında ve 1 cm uzunluktadır. Flamanın spiral şekilde yapılması, oluşturulacak elektron sahasını genişleterek daha çok elektron elde edebilmeye olanak sağlar.

• Flaman etrafında oluşturulacak olan elektronların, anot üzerinde küçük bir noktaya toplayabilmek ve elektronların anoda doğru hareketlerine yardımcı olmak üzere flamanın etrafında (-) yüklü

• molibden yapılmış bir " elektron yöneltici" levha bulunur.

Geliştirilmiş modern röntgen tüplerinde düşük voltajdan yüksek voltaja geçtiğinde otomatik olarak - küçük flamanın yerine büyük flaman devreye girer.

• Geliştirilmiş modern röntgen tüplerinde düşük voltajdan yüksek voltaja geçtiğinde otomatik olarak - küçük flamanın yerine büyük flaman devreye girer.

• Normalde, flamana üretici tarafından belirlenen akımdan daha fazlası uygulanamaz. Ancak, herhangi bir nedenle flamana gelebilecek fazla akım karşısında flaman yanar ve iş görmez hâle gelir.

• Çift foküslü modern röntgen cihazlarında katottaki iki flaman yan yana monte edilmiştir.

• Bunlardan büyük flaman yüksek doz değerlerinde, küçük flaman ise düşük doz değerlerinde devreye sokulur. Dolayısıyla, herhangi bir nedenle kopmaları, olumsuz sonuçlar doğurur.

Katodun karşısında bulunan ve üzerine X- ışını oluşturacak olan elektronların gönderildiği kısım olup bakır bir levha ortasına gömülü tungsten (volfram) hedeften meydana gelmiştir.

• Katodun karşısında bulunan ve üzerine X- ışını oluşturacak olan elektronların gönderildiği kısım olup bakır bir levha ortasına gömülü tungsten (volfram) hedeften meydana gelmiştir.

• Tüpün pozitif elektrodudur.

• Hedef olarak tungstenin seçilmesi, atom numarasının (Z=74) ve kaynama noktasının çok yüksek (3400 C) olmasındandır.

• İşte bu nedenle bombardıman sırasında Tungsten atomları parçalanmaz ve hedefte de ısı karşısında erimez.

• Döner anotlu tüplerde ışınlama sırasında anot, çok yüksek bir hızla (300-10000 devir/1 dakika ) döndüğünden katottan gelen elektronlar devamlı olarak değişik yüzeyle temas etmekte ve böylece anot ısısı da son derece azaltılmaktadır.

• Döner anot sayesinde fokal spot 1x1 mm kadar küçük yapılabilmiştir. Ayrıca, yine ısı avantajı sayesinde yüksek mA değerlerinde çalışma olanağı da doğmuştur.

Örneğin, sabit anotlu bir tüpte 4mm fokal spotta 200 mA değerine kadar çıkılabilirken döner anotlu bir tüpte, 2 mm'lik fokal spotta 500 mA değerine kadar çıkmak mümkün olmaktadır.

• Örneğin, sabit anotlu bir tüpte 4mm fokal spotta 200 mA değerine kadar çıkılabilirken döner anotlu bir tüpte, 2 mm'lik fokal spotta 500 mA değerine kadar çıkmak mümkün olmaktadır.

• Döner anotlu genellikle 1-2 mmlik iki adet spot meydana getirecek çift flaman vardır. Bunlardan küçük spot ince detaylar için, büyük spot ise harekete bağlı netsizlikleri ortadan kaldırmak için (yüksek mA ve çok kısa zamanlarda) kullanılır.

Döner anotlu tüplerde de anot tungstenden yapılmıştır. Yalnız, bunlarda disk şeklinde olup 18 C - 20 C eğim verilmiştir.

• Döner anotlu tüplerde de anot tungstenden yapılmıştır. Yalnız, bunlarda disk şeklinde olup 18 C - 20 C eğim verilmiştir.

• Döner anotlu röntgen tüpleri, sabit anotlu olan tüplere göre daha uzun ömürlüdür. Çünkü döner anotta disk döndüğünden hep aynı noktada bombardıman edilmemekte ve tüp, soğuma zamanı bulabilmektedir.

• Sabit anotlu tüplerde ise ısı önemli olumsuz bir faktördür.

• Döner anotlu tüplerde anot endüksiyon akımıyla döndürülür.

• Anodu oluşturan disk, çelik bilyeler vasıtasıyla döner. Bakırdan yapılmış olan rotorun dışı siyahtır. Bu siyah renk, ısının bilyelere erişmeden tüpün dışına nakledilmesine yardım eder.

• Bilyelerdeki aşınma ve erime, anodun dönüşü sırasında meydana gelen seste artış yapar. Bu durum, anodun sağlıklı çalışmasını engeller ve kaliteli radyografi oluşumuna olanak vermez.

Röntgen tüpünün cam zarfını içine alarak onu koruyan kısımdır. Bu koruyucu kılıf, personeli de radyasyon ve elektrik şokundan koruyacak şekilde üretilir.

• Röntgen tüpünün cam zarfını içine alarak onu koruyan kısımdır. Bu koruyucu kılıf, personeli de radyasyon ve elektrik şokundan koruyacak şekilde üretilir.

• Haube, kurşun kaplı olup ışın geçirmez. Elektriksel yalıtkanlığı sağlamak için içi yağ doldurulmuştur. Cam zarf, bu yağın içine gömülüdür.

• Haube içerisindeki yağ, elektriği yalıtkanlığı sağlaması yanında,

• tüpün soğumasına da yardım eder. Tüp, haube ortasına yalıtkan desteklerle monte edilmiştir.

• Haube, elektrik şokuna karşı ayrıca topraklanmıştır. Haubenin her iki ucunda YVK(Yüksek Voltaj Kabloları)'nın takıldığı "soket" yerleri vardır.

• Bilindiği gibi yalıtkan kabul edilen maddeler de çok ısındığında iletken hale geçebilmektedir.

• Fazla ısı, röntgen tüpleri için dezararlı olabilmektedir. İşte; fazla ısı karşısında tüpün hasar görmemesi için haube içerisinde, devreyi otomatik olarak açan (OFF durumuna getiren) metal bir körük düzeneği mevcuttur.

Anodun, katottan gelen elektronlarca bombardıman edilen yerine "fokal spot" ( focal spot ) veya " fokus" ( focus) denir. Aynı zamanda odak noktası olarak da ifade edilmektedir.

• Anodun, katottan gelen elektronlarca bombardıman edilen yerine "fokal spot" ( focal spot ) veya " fokus" ( focus) denir. Aynı zamanda odak noktası olarak da ifade edilmektedir.

• Foküs alanı ne kadar küçük olursa elde edilecek olan radyografın kalitesi (netlik ve detayı) de o kadar iyi olur. Ancak, foküs küçüldükçe üzerinde oluşturulacak olan ısı artacaktır. Hem fokus alanı küçük olmalı hem de oluşacak ısı anoda zarar vermemelidir.

• İşte bu iki durumu da sağlamak için "Çizgi- Fokus Prensibi" geliştirilmiştir.

"Çizgi- fokus prensibi", Anodun katoda dönük yüzüne 15-20C'lik bir açı verme

• "Çizgi- fokus prensibi", Anodun katoda dönük yüzüne 15-20C'lik bir açı verme

• esasına dayanır.

• Katottan gelen elektrotlar, anot üzerindeki Tungsten hedefi bombardıman eder. Katottan gelen elektronların, anotta bombardıman ettiği alan "fokus" olanak bilinir. Xışınları da bu alanda oluşturulur.

• X- ışınlarının oluşturduğu bu alana "gerçek fokus" denir.

• Şekilde de görüldüğü gibi, katot ile anot aynı doğru üzerindedir. Anoda tüpün uzun aksisine doğru 90 C'lik bir açı ile bakıldığında fokus noktası daha küçük görünür. Gerçek fokusun kendisinden daha küçük olan bu iz düşümüne "sanal fokus" denir.

• Sanal fokus küçüldükçe radyografik kalite artarken gerçek fokus alanının sanal fokustan büyük olması da meydana gelen ısının daha geniş bir alana yayılmasını sağlamaktadır.

• Böylece; kısa bir ışınlama zamanında yüksek mA değerlerinin tungsten hedefi eritmeden tüpe uygulanması mümkün olmaktadır.

Yüksek mA değerlerini kullanmak da ışınlama zamanını azaltır. Işınlama zamanının azalması, harekete bağlı netsizlikleri de azaltır.

• Yüksek mA değerlerini kullanmak da ışınlama zamanını azaltır. Işınlama zamanının azalması, harekete bağlı netsizlikleri de azaltır.

• Ayrıca, anoda eğim vermekle ışın kaynağı küçüleceğinden geometrik netsizlik de azaltılmış olmaktadır. Modern röntgen tüplerinde anot eğimi 18 C- 20 C'dir.

• Çift fokuslu güncel tüplerde katottaki her bir flamanın oluşturacağı elektron demeti, anotta da iki ayrı sahayı bombardıman eder. İki fokusun elektrik devreleri, bunların aynı çalışmasına imkân vermeyecek şekilde yapılmıştır. Bu nedenle iki fokus aynı anda çalışmaz.

• Anottaki bombardıman sahasına küçük fokus alanı 1,1mm2, büyük fokus alanı ise 2,2 mm2'dir. X- ışını oluşumu sırasında anotta büyük bir ısı artışı olmaktadır. Katottan gelen elektronların bombardıman ettiği noktayı değiştirmek ve böylece anot ısısını azaltmak için 1936 yılında "döner anotlu röntgen tüpleri" geliştirilmiştir. Çift fokuslu, döner anotlu tüpler ideal tüplerdir.

• Bu tüplerde, anot çapı yaklaşık 7,5 cm olup çizgi- fokus prensibine de uygunluk gösterir.

Küçük fokus alanının radyografi kalitesine etkisini şu şekilde açıklayabiliriz. Film üzerindeki görüntüde objeyi sınırlayan ve esas kısmı olan alana “umbra” denir.

• Küçük fokus alanının radyografi kalitesine etkisini şu şekilde açıklayabiliriz. Film üzerindeki görüntüde objeyi sınırlayan ve esas kısmı olan alana “umbra” denir.

• Objenin kenarından teğet geçen ışınların, radyografik görüntünün çevresinde

• oluşturduğu ve radyografik kaliteyi bozan açık dumanımsı renkte gölgeye “penumbra” denir.

• Penumbra, umbranın sınırlarındaki keskinliği bozan bir faktördür. Penumbra genişledikçe görüntünün sınırlarındaki belirsizleşme artar. Yukardaki şekilde küçük ve büyük fokus alanına göre penumbra genişliği verilmiştir.

Röntgen filmleri üzerindeki kararma derecesi, görüntü kalitesi için önemli bir etkendir. Film üzerindeki bu kararma derecesine “dansite” adı verilmektedir.

• Röntgen filmleri üzerindeki kararma derecesi, görüntü kalitesi için önemli bir etkendir. Film üzerindeki bu kararma derecesine “dansite” adı verilmektedir.

• Dansitenin daha geniş bir alana hakim olabilmesi ve detay için ışın demetinin yoğunluğu önem taşımaktadır.

• Işın demetinin yoğunluğu, tüpün katodundaki flamanın yayacağı elektron miktarına bağlıdır.

• Flaman transformatöründen gelen akımla ısıtılan flaman, kendisini ısıtan akım şiddetiyle doğru orantılı olarak elektron yayar.

• Flaman ısıtıldıkça flaman etrafında bir elektron bulutu oluşur. Flamandaki elektron bulutunun yoğunluğu, anottan elde edilecek olan X- ışını demetinin de yoğunluğunu tayin eder.

• Bu da flamanı ısıtan akım miktarına bağlıdır. Flamanı ısıtacak akımın değeri (mA), kumanda panosu üzerindeki mA seçici düğmeden ayarlanır.

Vücudu geçen x-ışınları, üzerine gümüş bromür (AgBr) emülsiyonu sürülmüş plastik bir yapraktan ibaret olan röntgen filmi üzerine, ya doğrudan ya da Flouresans özellikteki bir levha aracığıyla, ultraviole ışığı şeklinde düşürülür.

• Vücudu geçen x-ışınları, üzerine gümüş bromür (AgBr) emülsiyonu sürülmüş plastik bir yapraktan ibaret olan röntgen filmi üzerine, ya doğrudan ya da Flouresans özellikteki bir levha aracığıyla, ultraviole ışığı şeklinde düşürülür.

• Görülebilir ışığın fotoğraf plağında yaptığı değişiklikten farksız olan etki, x-ışını veya ultraviole ışığı alan AgBr moleküllerindeki bağların gevşemesidir.

• Böyle bir film bazı kimyasal solüsyonlarla karşılaştırılırsa, etkilenen moleküllerdeki gümüş ve brom birbirlerinden kolayca ayrılır. Tek kalan gümüş oksitlenerek röntgenogramlar üzerindeki siyah kesimleri oluşturur.

• Işın düşmemiş bölgelerdeki gümüş bromür molekülleri ise film üzerinden alınır ve beyaz olan plastik baz ortaya çıkar. Bu işleme “film processing” (film banyosu) adı verilir. Yani kısaca röntgenogramlardaki görüntü, okside olmuş gümüş tarafından oluşturulmaktadır.

Kişilerin radyasyondan korunması için ulusal boyutta TAEK (Türkiye Atom Enerjisi Kurumu) tarafından denetleme ve yönlendirme programları uygulanmaktadır.

• Kişilerin radyasyondan korunması için ulusal boyutta TAEK (Türkiye Atom Enerjisi Kurumu) tarafından denetleme ve yönlendirme programları uygulanmaktadır.

• Bu program çerçevesinde radyasyondan korunmada iyonlaştırıcı radyasyonların zararlı etkilerine karşı kişilerin ve çevrenin riskinin en düşük seviyede tutulması amaçlanmıştır.

• Radyasyon korumasında aşağıdaki ölçütler dikkate alınmalıdır:

• Gerekçelendirme
• Optimizasyon
• Doz sınırları

Gerekçelendirme: Radyasyonun zararlı etkileri göz önünde bulundurularak net bir fayda sağlamayan hiçbir radyasyon uygulamasına izin verilmemelidir.

• Gerekçelendirme: Radyasyonun zararlı etkileri göz önünde bulundurularak net bir fayda sağlamayan hiçbir radyasyon uygulamasına izin verilmemelidir.

• Optimizasyon: Tedavi amaçlı ışınlamalar hariç, radyasyona maruz kalmayı gerektiren uygulamalarda bireysel dozun büyüklüğü, ışınlanacak kişilerin sayısı, olası tüm ışınlamalar için ekonomik ve sosyal faktörler göz önünde bulundurularak mümkün olan en düşük dozun alınması sağlanmalıdır.

• Kişilerin alacakları doz (hastaya uygulanan tedavi amaçlı olanların dışında) sınırlandırılmalıdır.

• ALARA (As Low As Reasonable) prensibine göre uygulamaların günlük takibi ile risk azaltılarak net yararın artışı sağlanmalıdır.

• Doz sınırları, mesleki maruziyet açısından yıllık etkin doz 50 mSv (5 rem), hayat süresi toplam maruziyet, 10 mSv x yıl olarak yaş (1 rem x yıl olarak yaş) limitlerini aşmaması önerilmektedir.

Doz Tanımları

• Doz Tanımları

• Doz, radyasyonun madde üzerindeki etkisinin ölçüsüdür. Bununla birlikte ölçme tekniği ve biyolojik bakış açısı yönünden farklı doz tanımları kullanılmaktadır.

• Enerji dozu, tanımlı bir hacimde emilen radyasyondur.
• İyon dozu, radyasyon tarafından üretilen, birim hacimde havada oluşan iyonlaşma sayısıdır.

• Doz eşleniği, enerji dozunun, radyasyonun iyonlaşma gücüne bağlı olan kalite faktörü q ile çarpılmasına eşittir.

• Doz oranı, dozun zamana bölünmesine eşittir.

• Değişik doz tanımlarına göre değişik doz oran terimleri de kullanılmaktadır.

Enerji Dozu

• Enerji Dozu

• Enerji dozu (D), radyasyon tarafından maddeye aktarılan birim kütledeki enerjidir.

• Yani tanımlanan bir hacimde emilmiş olan radyasyondur. Enerji dozu D’nin birimi önceleri rad (rd) iken şimdi Gray (Gy) olmuştur. 1 kg madde içinde herhangi bir tür radyasyon 1 Joule (J) enerji iletirse bu maddede 1 Gy enerji dozu vardır denir.

• D = 1 Gy = 1 J/kg = 100 rd

• Enerji doz oranı, D0, D (Gy) nin zamana t (s) bölümüne eşittir.

• İyon Dozu

• İyon dozu (J), havadaki radyasyon tarafından birim kütlede üretilen yük ya da birim hacimdeki iyonlaşma sayısıdır.

• İyon dozu J’nin birimi önceleri Röntgen ( R ) iken şimdi kilogram başına Coulomb ( C/kg)’ dır. 1 kg havada radyasyon tarafından 1 C’lik yük üretildiğinde 1 C/kg’lık iyon dozu (J) oluşacaktır.

Doz Eşleniği

• Doz Eşleniği

• Enerji dozu söz konusu olduğunda aynı doz oranında farklı tipte radyasyonun farklı derecede zarara sebep olduğu dikkate alınmaz.

• Bu yüzden doz eşleniği kavramı geliştirilmiştir. Doz eşleniği H enerji dozu D’nin, bir kalite faktörü q ile çarpılması sonucu bulunur.

• H = D.q

• Doz eşleniğinin önceki birimi rem (roentgen equivalent men) iken, şu anda Sievert (Sv) kullanılmaktadır.

• 1 Sv = 100 rem = 1 J/kg
• Doz eşleniği oranı H’ (Sv/s), doz eşleniğinin (H) zamana t (s) bölünmesi ile elde edilir.