Elektromanyetik spektrum

Elektromanyetik ışıma yayılma eksenine ve birbirlerine dik açılarda olan aynı fazda yayılan sinüs salınımları şeklinde elektrik ve manyetik alanların varlığı ile tanımlanır.

• Elektromanyetik ışıma yayılma eksenine ve birbirlerine dik açılarda olan aynı fazda yayılan sinüs salınımları şeklinde elektrik ve manyetik alanların varlığı ile tanımlanır.

Elektromanyetik ışımanın dalga ve tanecik olarak davrandığı ispatlanmıştır. Elektromanyetik ışımanın frekans, dalga boyu, hız ve genlik gibi özellikleri klasik sinüs dalgası modeliyle incelenebilir. Ancak ışın enerjisinin absorpsiyonu, ve emisyonu ile ilgili olayların açıklanmasında dalga modeli başarılı olmamıştır. Bunun için tanecik modeli geliştirilmiştir. Bu modelde elektromanyetik ışın, enerjileri frekansıyla orantılı olan ve foton adı verilen parçacıklar veya enerji paketlerinden oluşmuş olarak görülür.

• Elektromanyetik ışımanın dalga ve tanecik olarak davrandığı ispatlanmıştır. Elektromanyetik ışımanın frekans, dalga boyu, hız ve genlik gibi özellikleri klasik sinüs dalgası modeliyle incelenebilir. Ancak ışın enerjisinin absorpsiyonu, ve emisyonu ile ilgili olayların açıklanmasında dalga modeli başarılı olmamıştır. Bunun için tanecik modeli geliştirilmiştir. Bu modelde elektromanyetik ışın, enerjileri frekansıyla orantılı olan ve foton adı verilen parçacıklar veya enerji paketlerinden oluşmuş olarak görülür.

Elektromanyetik spektrum,

• Elektromanyetik spektrum,

• Işının Kırınımı (difraksiyon),

• Dalgaların Çakışması;

• Işının Kırılması,

• Işının yansıması,

• Işının saçılması,

• Işının polarizasyonu, gibi dalga parametreleri ile incelenir.

Fotoelektrik olay

• Fotoelektrik olay

• Kimyasal türlerin enerji durumları

• Işının emisyonu

• Işının absorpsiyonu

• Durulma süreçleri

• Belirsizlik ilkesi gibi parametrelerle incelenir.

Dalgaboyu (): İki tepe noktası arasındaki mesafedir.

• Dalgaboyu (): İki tepe noktası arasındaki mesafedir.

• Frekans (): Bir saniyede belirli bir noktadan geçen dalga sayısıdır.

• Genlik: Elektrik vektörün en uzun olduğu uzaklık.

Dalgaların Çakışması Dalgaların çakışma ilkesine göre, iki veya daha çok sayıda dalga aynı yönde ve yerde yol almakta ise, bireysel dalgaların bozulmalarının toplamı olan bir bozulma ortaya çıkar.

• Dalgaların Çakışması Dalgaların çakışma ilkesine göre, iki veya daha çok sayıda dalga aynı yönde ve yerde yol almakta ise, bireysel dalgaların bozulmalarının toplamı olan bir bozulma ortaya çıkar.

Bir delikten geçtiğinde ışığın yoluna düz olarak devam edeceğini düşünürüz. Oysa deneysel verilere göre, bu iş maalesef böyle değildir. Işık da su dalgalarına benzer bir biçimde kırınıma uğrar. Kırınım, deliğin büyüklüğü ile orantılıdır. Deliğin büyüklüğü elimizdeki ışığın dalgaboyu ile mukayese edilebilir büyüklükte ise saçınım gerçekleşmektedir. Ama, eğer deliğin büyüklüğü elimizdeki ışığın dalgaboyundan çok büyükse saçınım görülemez. Belki de hesaplanamayacak kadar küçük olur.

• Bir delikten geçtiğinde ışığın yoluna düz olarak devam edeceğini düşünürüz. Oysa deneysel verilere göre, bu iş maalesef böyle değildir. Işık da su dalgalarına benzer bir biçimde kırınıma uğrar. Kırınım, deliğin büyüklüğü ile orantılıdır. Deliğin büyüklüğü elimizdeki ışığın dalgaboyu ile mukayese edilebilir büyüklükte ise saçınım gerçekleşmektedir. Ama, eğer deliğin büyüklüğü elimizdeki ışığın dalgaboyundan çok büyükse saçınım görülemez. Belki de hesaplanamayacak kadar küçük olur.

Saydam bir ortamdan geçen ışının hızı, o ortamda bulunan atom; iyon veya moleküllerin tür ve derişimine bağlı olarak, boşluktaki hızına göre daha düşük bir hızla yol alır; bu olgu, deneysel olarak gözlenmiştir. Bu gözlemlerden yola çıkarak, ışının madde ile herhangi bir şekilde etkileşimde bulunduğu anlaşılır. Ancak bu sırada ışının frekansında bir değişme olmadığı için, etkileşimde kalıcı bir enerji aktarımı söz konusu olmaz. Bir ortamın kırma indisi, ortamın ışınla etkileşiminin bir ölçüsüdür ve aşağıdaki şekilde tanımlanır:

• Saydam bir ortamdan geçen ışının hızı, o ortamda bulunan atom; iyon veya moleküllerin tür ve derişimine bağlı olarak, boşluktaki hızına göre daha düşük bir hızla yol alır; bu olgu, deneysel olarak gözlenmiştir. Bu gözlemlerden yola çıkarak, ışının madde ile herhangi bir şekilde etkileşimde bulunduğu anlaşılır. Ancak bu sırada ışının frekansında bir değişme olmadığı için, etkileşimde kalıcı bir enerji aktarımı söz konusu olmaz. Bir ortamın kırma indisi, ortamın ışınla etkileşiminin bir ölçüsüdür ve aşağıdaki şekilde tanımlanır:

Burada i belirli, bir i frekansındaki kırma indisi, i ise ışının ortamdaki hızı, c ise ışının boşluktaki hızıdır. Çoğu sıvıların kırma indisleri 1,3 ile 1,8 arasında değişir; katılarda ise bu değer 1,3 ile 2,5 arasında veya daha da yüksektir Işığın geçmesi sırasındaki etkileşim, ortamı oluşturan atomik ve moleküler türlerin periyodik polarizasyonuna bağlanabilir.

• Burada i belirli, bir i frekansındaki kırma indisi, i ise ışının ortamdaki hızı, c ise ışının boşluktaki hızıdır. Çoğu sıvıların kırma indisleri 1,3 ile 1,8 arasında değişir; katılarda ise bu değer 1,3 ile 2,5 arasında veya daha da yüksektir Işığın geçmesi sırasındaki etkileşim, ortamı oluşturan atomik ve moleküler türlerin periyodik polarizasyonuna bağlanabilir.

Polarizasyon, değişken akım özelliğindeki ışının elektromanyetik alanı etkisiyle ortamdaki atom veya moleküllerdeki elektron bulutlarının geçici olarak şekil bozulmasına uğramasıdır. Işın absorplanmadığı sürece, polarizasyon için gerekli enerji yalnızca çok kısa süre (1e-14 ile 1e-15 s) için türler tarafından tutulur ve madde ilk haline dönerken tekrar salınır.

• Polarizasyon, değişken akım özelliğindeki ışının elektromanyetik alanı etkisiyle ortamdaki atom veya moleküllerdeki elektron bulutlarının geçici olarak şekil bozulmasına uğramasıdır. Işın absorplanmadığı sürece, polarizasyon için gerekli enerji yalnızca çok kısa süre (1e-14 ile 1e-15 s) için türler tarafından tutulur ve madde ilk haline dönerken tekrar salınır.

Bu süreç içinde net enerji aktarımı olmadığı için, salınan ışının frekansı değişmez, fakat yayılma hızı enerjinin tutulması ve tekrar salınması için gerekli zamana bağlı olarak azalır. Böylece, ışığın ortamdan geçmesi, polarize edilmiş atom, iyon veya moleküllerin ara türler oluşturduğu, aşamalı bir süreç olarak görülebilir . Kırılma indisi gelen ışığın dalga boyu ve sıcaklıkla değişir.

• Bu süreç içinde net enerji aktarımı olmadığı için, salınan ışının frekansı değişmez, fakat yayılma hızı enerjinin tutulması ve tekrar salınması için gerekli zamana bağlı olarak azalır. Böylece, ışığın ortamdan geçmesi, polarize edilmiş atom, iyon veya moleküllerin ara türler oluşturduğu, aşamalı bir süreç olarak görülebilir . Kırılma indisi gelen ışığın dalga boyu ve sıcaklıkla değişir.

Işın Kırma indisleri farklı iki ortamın ara yüzeylerindeyken yansır. Işının yansıma oranı kırma indislerinin farkıyla artar. Ara yüzeye dik açıyla gelen ışın demeti için Yansıma oranı aşağıdaki bağıntıyla verilir.

• Işın Kırma indisleri farklı iki ortamın ara yüzeylerindeyken yansır. Işının yansıma oranı kırma indislerinin farkıyla artar. Ara yüzeye dik açıyla gelen ışın demeti için Yansıma oranı aşağıdaki bağıntıyla verilir.

Örnek: Havanın Kırma indisi 1 camın ki 1,5 olduğuna göre dik olarak cama gelen ışığın yansımasını hesaplayınız.

• Örnek: Havanın Kırma indisi 1 camın ki 1,5 olduğuna göre dik olarak cama gelen ışığın yansımasını hesaplayınız.

• Ir/Io= (1,5-1)2/(1,5+1)2 =0,04 %4 yansır

Madde içinden ışının geçişi, ışın enerjisinin atom, iyon veya moleküller tarafından bir anlık tutulması ve sonra parçacıklar, ilk haline dönerken her yöne yayılması olarak düşünülebilir. Dalga boyuna göre küçük olan atomik veya moleküler parçacıklar için, olumsuz girişim ışının orijinal yönü dışındaki yeniden yayılan ışının tamamına yakınını ortadan kaldırır; bunun sonucunda ışın demetinin yayılma yolu değişmemiş gibi görülür. Dikkatli gözlemlenirse, ışının küçük bir oranının bütün açılarda dağıldığını ve bu saçılan ışının şiddetinin parçacık büyüklüğüyle arttığını ortaya koyar.

• Madde içinden ışının geçişi, ışın enerjisinin atom, iyon veya moleküller tarafından bir anlık tutulması ve sonra parçacıklar, ilk haline dönerken her yöne yayılması olarak düşünülebilir. Dalga boyuna göre küçük olan atomik veya moleküler parçacıklar için, olumsuz girişim ışının orijinal yönü dışındaki yeniden yayılan ışının tamamına yakınını ortadan kaldırır; bunun sonucunda ışın demetinin yayılma yolu değişmemiş gibi görülür. Dikkatli gözlemlenirse, ışının küçük bir oranının bütün açılarda dağıldığını ve bu saçılan ışının şiddetinin parçacık büyüklüğüyle arttığını ortaya koyar.

• Rayleigh Saçılması: Boyutları dalga boyundan önemli ölçüde daha küçük olan molekül veya molekül yığınlarının oluşturduğu saçılmaya Rayleigh saçılması adı verilir; şiddeti ise dalga boyunun dördüncü kuvvetinin tersine, saçan parçacıklan boyutuna ve parçacıkların polarlanabilme ölçüsünün karesine bağımlıdır. Rayleigh saçılmasının her gün görülen sonuçlarından birisi, görünen spektrumda kısa dalga boylarının daha çok saçılmasından oluşan mavi gök rengidir.

• Büyük Moleküller Tarafından Saçılma: Kolloid oluşturabilecek büyüklükteki parçacıkların oluşturduğu saçılma, çıplak gözle izlenebilecek, kadar şiddetlidir(Tyndall etkisi). Saçılan ışın ölçümleri polimer molekülleri ve kolloid parçacıklarının büyüklüğünü ve şeklini belirlemekte kullanılır.

• Raman Saçılması: Raman saçılmasının, diğer saçılma türlerinden farkı saçılan ışının bir bölümünün kuvantlaşmış frekans değişimlerine uğramasıdır. Bu değişimler, polarizasyon süreci sonunda moleküllerdeki titreşim enerji geçişleriyle meydana gelirler.

Normal olarak ışın, gidiş yolu merkez olmak üzere bu yolun etrafında eşit olarak dağıtılmış çok sayıda düzlemde yol alan bir demet elektromanyetik dalgadan oluşur. Sondan gözlendiğinde, monokromatik bir ışın demeti, genlikleri sıfır ile maksimum değer (A) arasında değişen sonsuz sayıda elektrik vektöründen oluşmaktadır. Şekil de, monokromatik bir ışın dalgasının uzayda sabit bir noktadan farklı zamanlarda geçişi sırasında, bu vektörlerin gözlenmesi verilmektedir.

• Normal olarak ışın, gidiş yolu merkez olmak üzere bu yolun etrafında eşit olarak dağıtılmış çok sayıda düzlemde yol alan bir demet elektromanyetik dalgadan oluşur. Sondan gözlendiğinde, monokromatik bir ışın demeti, genlikleri sıfır ile maksimum değer (A) arasında değişen sonsuz sayıda elektrik vektöründen oluşmaktadır. Şekil de, monokromatik bir ışın dalgasının uzayda sabit bir noktadan farklı zamanlarda geçişi sırasında, bu vektörlerin gözlenmesi verilmektedir.