t
nX
J
M
I
i
n
n
yar
7
Əsas tezliyə köklənmiş əksetdirici rezonatorlu klistron üçün
aşağıdakı ifadə almaq çətin deyil.
)
cos(
)
(
2
)
(
2
1
0
~
t
X
MJ
I
i
yar
(3.7)
Mənfi işarəsi elektronların rezonatora qayıtdığı zaman
cərəyan
istiqamətinin
dəyişməsini
göstərir. Əksetdirici
klistronda faza hesabının başlanğıcı uçuş klistronda
olduğundan π qədər sürüşüb, beləki yüksək tezlikli sahənin
sürətləndiricidən tormozlayıcı dəyişən elektronun ətrafında
qruplaşma yaranır. Bununla əlaqədar olaraq əksetdirici
klistronda yüksəktezlikli gərginliyin fazasını π qədər
sürüşdürüb yazaq
)
5
,
0
cos(
)
sin(
~
t
U
t
U
U
m
m
(3.8)
Yüksəktezlikli gərginliyin və yaranmış cərəyanın
kompleks amplitudlarını (3.7) və ( 3.8) ifadələrinə görə belə
yazmaq olar:
)
(
)
(
2
1
0
j
e
X
MJ
I
I
yar
,
)
5
,
0
exp(
~
j
U
U
m
, elektron keçiriciliyi isə bu kompleks
amplitudların nisbəti ilə ifadə edək
)
2
(
1
0
~
)
(
2
j
m
yer
E
e
X
MJ
U
I
U
I
Y
)
2
(
0
U
MU
X
m
olduğundan
8
)
cos
(sin
)
(
)
(
1
2
0
)
2
(
1
2
0
0
j
X
X
J
M
G
e
X
X
J
M
U
I
Y
j
E
(3.9)
Beləliklə klistronun elektron keçiriciliyinin aktiv və reaktiv
toplananları aşağıdakı ifadələrlə təyin olunur.
sin
)
(
1
2
0
X
X
J
M
G
G
E
;
cos
)
(
1
2
0
X
X
J
M
G
B
E
.
(3.10)
0
X
qiymətində
maksimal
qiymət
5
,
0
)
(
1
X
X
J
.
Modullaşmış elektronun rezonator-əksetdirici fəzasında uçuş
bucağını belə ifadə etmək olar
eks
torm
U
U
e
U
m
fD
E
e
m
0
0
0
2
4
2
.
(3.11)
Generasiya zonasının mərkəzində əksetdiricinin gərginliyinə
uyğun uçuş bucağının optimal qiyməti
5
,
1
2
)
4
3
(
2
n
n
opt
.
(3.12)
Şək. 3.5- də
0
X
U
m
və
5
,
0
/
)
(
1
X
X
J
şərtləri daxilində
yüksəktezlikli rəqslərin olmadığı halda aktiv və reaktiv
elektron keçiriciliklərin uçuş bucağından asılılığı göstərilmişdir.
9
Şək.3.5.
(3.10)-a əsasən aktiv elektron keçiriciliyi artan
sinusoidal (bütöv xətt), reaktiv – kosinusoidal (qırıq xətt)
formaya malikdir. Şək. 3.5 əksetdirici klistronda rəqslərin
yaranması, həmçinin klistronun xarakteristikalarına elektrik
rejiminin parametrlərinin təsiri haqqında əyani təsəvvür yaradır.
Eyni zamanda görünür ki, öz-özünə həyəcanlanmanın faza şərti
(3.1) ödənildikdə, aktiv elektron keçiriciliyi maksimal mənfi
qiymətə malik olur.
Öz-özünə həyəcanlanmanın amplitud şərtini
0
G
analiz etmək üçün
e
konv
tam
G
G
G
kəmiyyətini şək.3.5 ayıraq
və
tam
G
xəttini absis oxuna paralel çəkək. Şəklin ştrixlənmiş
hissələrində mənfi elektron keçiriciliyi
e
G
mütləq qiymətə görə
tam keçiriciliyi
tam
G
üstələyir. Bu sahələrdə həyəcanlanmanın
amplititud şərti
0
e
tam
G
G
şərti ödənilir.
Beləliklə
.
.
z
g
intervallarında əksetdirici klistronun
generasiya zonaları yaranır. Şəkildən göründüyü kimi sıfırıncı
zonada (
0
n
) öz-özünə həyəcanlanmanın amplitud şərti
ödənilmir.
Aktiv elektron keçiriciliyi vasitəsi ilə elektron sıxlıqları
tərəfindən yüklənmiş rezonatorun elektromaqnit sahəsinə
10
verilən gücü təyin etmək olar.
e
G
və
m
U
- i
X
-
lə ifadə etsək
alarıq.
)
)(sin
(
2
5
.
0
1
0
0
2
X
XJ
U
I
G
U
P
Э
m
E
.
(3.13)
Elektron FİƏ:
)
sin(
)
(
2
1
0
X
XJ
P
P
Э
E
. (3.14)
(3.13) və ( 3.14) ifadələrinə elektron gücünün və elektron FİƏ-
nın qruplaşma parametrindən və yüksəktezlikli gərginliyin
amplitudasının asılılığını təyin edən
)
(
1
X
XJ
funksiyası
daxildir
(şək.3.6). Bu funksiya
41
,
2
X
qiymətində
maksimuma (1,25) malikdir.
Şək.3.6.
(3.14) ifadəsinə əsasən elektron FİƏ- nın ən böyük qiyməti,
41
,
2
X
və
)
4
3
(
2
n
opt
halı üçün (
yəni
1
sin
opt
şərtləri
daxilində):
11
4
3
4
,
0
)
4
3
(
2
25
,
1
2
max
n
n
.
(3.15)
(3.15) ifadəsinin analizi göstərir ki, generasiya zonalarının
kiçik qiymətlərində (
1
,
0
n
) əksetdirici klistronun FİƏ- lı bir
neçə on faizə çata bilər. Ancaq elektronun real FİƏ- nın
qiyməti bir neçə faiz təşkil edir və tam FİƏ 1%-ə yaxındır.
Əksetdirici klistronların istismarında tezliyin elektron
köklənməsi mühüm praktiki əhəmiyyətə malikdir. Tezliyin
əksetdiricidəki gərginliyindən asılılığını təyin etmək üçün
)
/
5
,
0
1
(
0
ctg
f
f
gen
ifadəsindən istifadə olunur. Generasiya
mərkəzində
)
4
3
(
2
n
opt
olduqda
0
f
f
gen
olur.
)
(
eks
gen
U
f
asılılığı tangensoid formaya malikdir (şək. 3.7).
Əksetdirici klistronun elektron köklənməsi iki parametr
ilə xarakterizə etmək qəbul olunmuşdur: əyrilik və diapazonlar.
Elektron köklənməsinin əyriliyi deyiləndə
)
(
eks
U
f
asılılığının
xətti
olduğu
generasiya zonasının mərkəzində tezlik
dəyişməsinin əksetdiricidə gərginliyin dəyişməsinə nisbəti başa
düşülür:
eks
U
f
S
/
.
Elektron köklənməsi diapazonu deyiləndə tezliyin
maksimal qiymətindən gücün səviyyəsinin yarısına qədər
dəyişən tezlik diapazonu nəzərdə tutulur. Şək.3.7, b elektron
köklənməsinin diapazonu
5
,
0
)
(
f
kimi göstərilmişdir.
Əksetdirici klistronun tezliyinin elektron köklənməsini
hesablamaq üçün daha məqsədə uyğun formula belədir:
)
8
(
)
4
3
(
0
2
e
U
m
D
n
S
(3.16)
(3.16) ifadəsindən görünür ki, elektron köklənməsinin
əyriliyi generasiya zonasının nömrəsi artdıqca çoxalır. Belə
asılılıq onunla izah olnur ki,
n
- artdıqca elektronlar
12
əksetdiriciyə daha da yaxınlaşır və onun gərginliyinin
dəyişməsi rezonator- əksetdirici fəzasında elektronların çox
zaman qalmasına təsir edir.
Şək.3.7.
On santimetrlik diapazonda işləyən əksetdirici
klistronun elektron köklənmə əyriliyinin generasiya işçi
zonalarında 0,3 - 0,5 MHs/V, 3 santimetrlik diapazonda isə 5-
8 MHs/V- dur.
Elektron köklənməsinin diapazonun eni az olduğunu
nəzərə alsaq, geniş tezlik diapazonda əksetdirici klistronun
işləməsi üçün mexaniki kökləmədən, yəni rezonatorun
ölçülərin dəyişməsindən istifadə olunur.
Yoxlama sualları
1. Əksetdirici klistronların hansı müsbət cəhətləri var?
13
2. Əksetdirici və uçuş klistronlarda elektron sıxlıqların
qruplaşma mexanizmi nə ilə fərqlənir?
3. Əksetdirici gərginlik dəyişdikdə diskret generasiya zonaları
necə yaranır?
4. Elektron gücü və F.İ.Ə yüksəktezlikli gərginliyin qruplaşma
parametrindən necə asılıdır?
5. Əksetdirici klistronun tezliyə görə köklənməsi hansı
parametrdən asılıdır?
6. Elektron köklənmə əyriliyinin tezlikdən və generasiya
zonasının nömrəsindən asılılığı necə izah olunur?
Dostları ilə paylaş: |