Laboratoriya işi №2. “O” tip qaçan dalğa lampasının tətqiqatı

E
z
uzununa sahəsinin 
ləngedici bölgələrin birbaşa arxasında formalaşır. Elektron şüasının orta sürəti 
dalğanın faza sürətini bir qədər üstələyirsə, dalğanı yavaş-yavaş ötüb keçən 
elektron şüası həmişə yavaşlama sahənin bölgəsində olacaq və ona enerjisinin bir 
hissəsini verəcəkdir. Buna görə də, yayılan dalğanın intensivliyi, ləngedici sistemi 
boyunca elektron axını ilə sinxron hərəkət etdikcə, artır, bu da öz növbəsində, 
onların qarşılıqlı təsirinin səmərəliliyini artırır. Ləngedici sisteminin sonunda 
dalğanın gücü giriş rəqsinin gücündən yüzlərlə və minlərlə dəfə yüksək ola bilər. 
Ləngedici sistemində hərəkət edən dalğa rejiminin mövcud olması üçün 
ləngedici sisteminin yüklə və siqnal mənbəyi ilə uyğunluq dərəcəsi bütün iş tezliyi 
diapazonunda yüksək olmalıdır. Hətta zəif uyğunsuzluğun olması, dalğanın ikiqat 
əks olunması nəticəsində - ləngedici sisteminin sonundan və başlanğıcından - 
müsbət əks əlaqınin yaranmasına və nəticədə QDL -ın özünü həyəcanlandırmasına 
gətirib çıxarır. Lampanın işinin sabitliyini artırmaq üçün, ləngedici sisteminin 
təxminən ortasında (QDL -ın girişinə daha yaxın) uducu əlavələr daxil etməklə 
ləngedici sisteminin zəifləməsini artırmaq lazımdır. 
Ləngedici sistemdə yayılan dalğa, ümumiyyətlə, eyni tezliklərə 
ω
, lakin 
müxtəlif faza sabitləri 
βn
və nəticədə müxtəlif faza sürətlərinə malik olan fəza 
harmoniklərinin sonsuz cəmidir: 
QDL -də bir elektron şüası yalnız faza sürəti elektron sürətinə kifayət qədər 
yaxın olan və istiqamətdə onunla üst-üstə düşən məkan harmonikası ilə qarşılıqlı 
təsir göstərir. Eyni zamanda, QDL -ın normal işləməsi üçün zəruri olan 
V
0
dalğasının faza sürətindən 
V
0
başlanğıc elektron sürətinin artımı həddindən artıq 
olmamalıdır, belə ki, ləngedici sistem boyunca hərəkət zamanı elektron dəstəsi 
yavaşlayan sahənin bölgəsini tərk etməsin, yəni. 
Bu şərt təxmini sinxronizm şərti adlanır. Adətən