GəMİ daxiLİ yanma

II sxem. Dirsəkli valın dirsəkləri arasındakı bucaq 180⁰ və mühərrikin iş qaydası 1 – 2, yanma prosesləri arasındakı bucaq intervalı isə qeyri – bərabər olub 180 və 540⁰ – yə bərabərdir. Bu sxemdə dirsəkli valın dirsəkləri müxtəlif tərəflərə yönəlmiş, daha doğrusu, dirsəkli valın oxuna nəzərən müxtəlif tərəflərdə yerləşmişdir (şəkil 21.2.).
Bu mühərrik üçün tarazlaşdırilma şərti aşağıdakı kimi ifadə edilir:

∑ Pj_I = 0;

∑ Pj_II = 2 Pj_II = - 2Mj ω² R λ cos 2φ ≠ 0;

∑ K_R = 0;

∑ Mj_I = a Pj_I ≠ 0;

∑ Mj_II = 0;

∑ M_R = a K_R ≠ 0.

Birinci tərtib ətalət qüvvələrinin yaratdığı momenti (∑ Mj_I), əks yüklər qoymaqla, şaquli müstəvidən üfüqi müstəviyə köçürürlər (şəkil 21.2.). Bu əks yüklərin kütləsi aşağıdakı düsturla təyin edilir:

m_əc = MjRa /(_cb) (21.1)

Şəkil 21.2. Dirsəkli valın dirsəkləri müxtəlif tərəflərə yönəlmiş (dirsəklər arasındakı bucaq 180⁰ olan) ikisilindrli mühərrikdə təsir edən ətalət qüvvələrinin sxemi

burada a – silindrlərin oxları arasındakı məsafə; b – isə əks yüklər arasındakı məsafədir.

Mərkəzdənqaçma ətalət qüvvələrinin təsirindən yaranan moment (∑ M_R) kütləsi aşağıdakı ifadə ilə təyin olunan əks yüklər vasitəsi ilə tarazlaşdırılır (şəkil 21.2.):
m_əR = m_RRa /(_Rb) (21.2)

∑ Pj_II qüvvələrinin tarazlaşdırılması birsilindrli mühərrikdə olduğu kimi köməkçi valların vasitəsi ilə həyata keçirilə bilər. Lakin mühərrikin konstruksiyasını mürəkkəbləşdirməmək üçün bü qüvvələr sərbəst buraxılır.

2.