(6.1- rasmga qarang) р-n o‘tish orqali qo‘shni sohalarga diffuziya hisobiga r-n o‘tish maydoniga qarama – qarshi ravishda siljiydilar. Ular
diffuziya tokini yuzaga keltiradilar. Asosiy zaryad tashuvchilarning р-n o‘tish orqali
harakati bilan bir vaqtda, р-n o‘tish ular uchun tezlatuvchi bo‘lib ta’sir ko‘rsatayogan maydon ta’sirida asosiy bo‘lmagan zaryad tashuvchilar ham harakatlanadilar. Asosiy bo‘lmagan
zaryad tashuchilar oqimi dreyf tokini yuzaga keltiradi. Tashqi maydon ta’sir ettirilmaganda dinamik muvozanat o‘rnatiladi, ya’ni diffuziya va dreyf toklarining absolyut qiymatlari teng bo‘ladi. Lekin diffuziya va dreyf toklari o‘zaro qarama – qarshi yo‘nalishda yo‘nalganligi uchun, p-n o‘tishdagi natijaviy tok nolga teng bo‘ladi.
Р-n o‘tish sig‘imi. Past chastotalarda р-n o‘tish toki faqat elektron – kovak o‘tishning aktiv
qarshiliklari hamda yarim o‘tkazgichning р va n –sohalarining qarshiligi (pB
) bilan aniqlanadi. Yuqori chastotalarda p-n o‘tishning inersiyasi uning sig‘imi bilan aniqlanadi. Odatda r-n o‘tishning ikkita asosiy sig‘imi hisobga olinadi: diffuziya va to‘siq.
To‘g‘ri ulangan р-n o‘tishda qo‘shni sohalarga asosiy bo‘lmagan zaryad tashuvchilar injeksiyalanadi. Natijada р-n o‘tishning yupqa chegaralarida qiymati
jihatidan teng lekin qarama- qarshi ishoraga ega bo‘lgan qo‘shimcha asosiy bo‘lmagan zaryad tashuvchilaр Qdiff
yuzaga keladilar. Kuchlanish o‘zgarsa injeksiyalanayotgan
zaryad tashuvchilar soni, demak zaryad ham o‘zgaradi. Berilayotgan kuchlanish ta’siridagi bunday o‘zgarish, kondensator qoplamalaridagi zaryad o‘zgarishiga aynan o‘xshaydi. Bazaga asosiy bo‘lmagan zaryad tashuvchilar diffuziya
hisobiga tushganliklar sababli, bu sig‘im
diffuziya sig‘imi deb ataladi va
quyidagi ifodadan aniqlanadi
