61
E
E
E
1
~
/
∆
(4.2.1)
Məsələn, E = 5.5 keV olarsa, E/∆E = 5. Saygacın kvant effektivliyi
90%-ə çatır. Sayğacın bir bölmədə sahəsi 300 sm
2
- dir. Bir neçə
sayğacı birləşdirməklə ümumi sahəni 10
4
sm
2
-ə çatdırmaq olar.
Fotonun ener$isi 20 keV-dən böyük olarsa rentgen fotonlarının
atomlarla qarşılıqlı təsirinin effektiv kəsiyi kiçildiyinə görə
qazboşalma sayğaclarının sayma qabiliyyəti azalır. Ona görə onların
əvəzinə tərkibinə Tl və ya ssintiyasiya yaradan üzvi plastmas qatılmış
Nac və ya cac kristallırından istifadə olunur. Yumşaq rentgen
oblastında detektor kimi mikrokanallı lövhələr və YƏc-lər istifadə
olunur.
4.3. Kollimatorlar
Kosmosdan gələn rentgen fotonlarını qeyd etmək üçün detektor
yalnız bir istiqamətdən açıqdır, qalan istiqamətlər qoruyucu ekranla
örtülür. Ayırdetmə qabiliyyətini artırmaq üçün detektorlar görüş
istiqamətini daraltmaq məqsədilə kollimatorla təmin olunurlar.
Kollimatorlar lövhəli və modulyasiyalı olur. Lövhəli kollimator boru
və ya qutudan ibarət olub iki tərəfdən açıqdır və arı şanı şəklində
düzəldilir. Bununla da görüş istiqaməti məhdudlaşdırılır (şəkil 4.3.1).
Belə detektorun ayırdetməsi 0.º5-dir.
Modulyasiya kollimatoru diametri a ~ 0.1 mm və aralarındakı
məsafə də elə həmin qədər olan olan iki sıra məftildən ibarətdir.
Məftillərin cərgələri arasında məsafə d bu ölçülərdən xeyli böyükdür
62
(şəkil 4.3.2.). Şüalanan mənbənin kollimatora nəzərən istiqamətindən
asılı olaraq üst cərgənin məftilləri, ya ikinci cərgəni
Şəkil 4.3.1. Lövhəli kollimatorun kəsiyi və iş prinsipi.
б
63
Şəkil 4.3.2. Modulyasiyalı ikiqəfəsli kollimator (a) və onun verdiyi
siqnalın forması (b).
qapayır, ya da onları açaraq üçbucaq şəkilli siqnallar yaradır. Siqnalın
yazılmış formasını araşdırmaqla mənbənin bir koordinatını təxminən
θ
= a/d
~ 10' dəqiqliklə təyin etmək olar. Digər koordinatı təyin
etmək üçün, ya səmanı kollimatorun başqa vəziyyətində nəzərdən
keçirmək, ya da peyki öz oxu ətrafında fırlanmağa məcbur etməkdir.
Sonuncu halda kollimator, modulyasiyalı rotator adlandırılır. Hər bir
halda kollimatorun tətbiqi səmanın müəyyən oblastında müəyyən
formalı xətalar intervalı verir, mənbə onun daxilində yerləşir.
4.4. Rentgen teleskop və spektroqrafları
Yuxarıda qeyd olunan qurğular qəbul edilən ener$ini gücləndirə
bilmir. Ona görə də rentgen oblastı üçün xüsusi optikadan istifadə
olunur. Müasir materiallar yalnız çox böyük düşmə bucağı altında
(90º - yə yaxın) olan rentgen şüalarını əks etdirə bilir. Həm də
kvantın ener$isi nə qədər çox olarsa, qayıtma bucağı da bir o qədər
böyük olar. Ona görə də rentgen optikası bəzən çəp düşmə optikası
adlanır. Rentgen teleskop, bir ox üzərində yerləşən çox böyük düşmə
bucağına malik paraboloid və ya hiperboloid formalı iki güzgüdən
ibarətdir. 4.4.1-ci şəkildən göründüyü kimi, böyük düşmə bucağı
64
lazım olduğundan, güzgünün effektiv kəsiyi çox kiçik olub, həm də
düşən kvantın ener$i diapazonundan asılıdır. Yumşaq rentgen
diapazonu üçün belə teleskop ilk dəfə «Eynşteyn» peykində istifadə
olunmuşdur.
Müasir teleskoplarda effektiv sahəni artırmaq üçün güzgü bir-
birinin içərisinə geydirilmiş xüsusi ərintilərdən düzəldilmiş
folqalardan ibarətdir. Məsələn, «Spektr-Rentgen-Qamma» peykində
qurulan cET-X teleskopu ~ 3000 sm
2
toplama sahəsinə malikdir və
xəyalı 10 keV spektral oblastına qədər bir zolaqda qura bilir. Alınmış
siqnalı qeyd etmək üçün, fokal müstəviyə qazboşalma sayğacından
ibarət tor qoyulur. «Eynşteyn» peykində maksimal ayırdetmə ~ 12
″ ,
güzgülərin effektiv sahəsi isə ener$isi 0.25 keV olan fotonlar üçün
400 sm
2
, 4 keV olan
fotonlar üçün isə 30 sm
2
olmuşdur. Müasir teleskopların ayırdetməsi
isə saniyənin hissələri tərtibindədir. Rentgen
65
Şəkil 4.4.1. «Eynşteyn» peykində qurulmuş rentgen teleskopun
sxemi.
oblastın spektral xarakteristikalarının öyrənilməsində bir neçə
metoddan istifadə olunur. Yumşaq rentgen oblastında müxtəlif qaz
tərkibli qazboşalma sayğacı istifadə olunur. Belə sayğaclar müəyyən
ener$i diapazonu üçün hazırlanır. Məsələn, «Eynşteyn» 0.1- 4.5 keV
intervalında 32 kanala malik olmuşdur. Daha sərt rentgen oblast üçün
Breqq kristallarından hazırlanmış çəp düşmə difraksiya qəfəsindən
istifadə oluna bilər. Breqq kristalı rentgen şüalarını çox kiçik spektral
intervalda əks etdirir. Atom qatlarında kristalda yalnız elə fotonlar
əks olunur ki, onların dalğa uzunluğu atom qatları arasındakı
məsafənin iki və daha çox mislinə və fotonun düşmə bucağının
kosinusu hasilinə bərabər olsun:
2d sin
θ
=m λ
(4.4.1)
Müxtəlif bucaqlar altında müxtəlif ener$ili fotonlar əks olunur. Ona
görə Breq kristalını çevirməklə detektora müxtəlif ener$ili kvantlar
yönəltmək olar. 4.4.2-ci şəkildə şüaların yolu göstərilmişdir.
4.5. Rentgen şüalanma yaranmasının mexanizmləri
Bu bölmədə rentgen kvantlarının yaranmasına səbəb olan
elementar proseslərə baxaq. Bu prosesləri iki qrupa bölmək olar -
66
istilik və qeyri-istilik təbiətli proseslər. İstilik təbiətli kvantlar halında
yüksək temperatura qədər qızmış plazmada elektronların istilik
hərəkətinin ener$isi kvantın ener$isinə çevrilir. Vin sürüşmə
qanununa görə Tλ(Å) ~ 0.29·10
8
və belə şüalanmanı spektrin rentgen
oblastında T ~ 10
6
-10
7
°K temperatura qədər qızmış plazma verə
bilər. Belə temperaturda praktiki olaraq dəmir qrupu elementlərindən
başqa bütün kimyəvi elementlərin atomları tam ionlaşmış olur.
Qeyri-istilik təbiətli rentgen şüalanması o zaman yarana bilər ki,
yüklü zərrəciklər plazmanın istilik ener$isi hesabına deyil, hər hansı
başqa mexanizmin təsiri ilə relyativistik sürətə qədər sürətlənsin.
Məsələn, Günəş alışmalarında maqnit qüvvə xətləri qapalı olduqda
belə hal baş verə bilər. Bu zaman elektronların ener$iyə görə
paylanması Maksvell paylanmasına deyil, qüvvət üstlü paylanmaya
uyğyn gəlir. Aşağıdakı mexanizmlər göstərilə bilər:
Şəkil 4.4.2. Breqq kristalında rentgen şüasının qayıtmasının təsviri.
Dostları ilə paylaş: |