(2.164) ] şəklindədir; ümumi halda bərabər olmayan köklər
alınır.
[3,(2.190)-(2.196)]-dərı
başlanğıc
gərginliklər
olmadıqda [4]-dəki kompleks parametrlər alınır. Bundan
başqa[ 3, (2.195) ] -dən
r
i
f
=
ı .
r
l
P
=
ı
(D
alınır.
R
qj
U
j
= 0
olduğunu
nəzərə
alaraq,
[2]-dən
(px
(
cp
2
(£) funksiyaları və gər ginlikləı* üçün alarıq:
< P ,
(£) = ”7 7 ------- ч ] Ь 2
р
И +
t
(
a
)
+ л ;
4® U
( 7 - ^ c r
1
4®'(ı“ , -
a
2) ;
fL“ l И 0 ") +
g + £
+
Д2 ; (2)
J
ön =
cr°x
= 2 a 0 (Re /Z
j
Im //2 + Re //2 Irn /г,) - 2 Д, (im //, + Im
jU
2)
Ö2°I = Ö I2 = ^ , v = 0
(3)-dən almır:
0
°
Ä = "
И |
(3)
2(Im //, + Im //2)
və ya [2 ]-dən
Д = _
İÖ2°,
2(Im
jux
+ Im
ju
2)(//, - /г2)
o
21
iQ
2(Im //, + Im
/ / 2 ) ( / / , -
j l i
2
)
(4)
sonra
, (0) =
1
2 /(//, - / / 2)
(/
j
2 P
+ т),<р2(о)
-
-1
2(/Zj //2)
(//,/? + r ) ; (5)
ö, = (7 = - Im
ju{
Im
JU .
I
(6)
Bu ifadələr [4]-dəki həllər əsasında alınmış [1,(3.7),(3.9),(3-
10),(3-13) ] ifadələr ilə tamamilə üst-üstə düşür.
593
Beləliklə,alınmış
nəticələr
başlanğıc
gərginliklər
olmadıqda xətti- elastiki ortatrop cisimlər üçün uyğun
nəticələrə [1] keçir.
2.[3,(l-46) ] şəklində potensial.
Bu
halda
kiçik
başlanğıc
deformasiyalar
nəzəriyyəsinin ikinci variantı çərçivəsində Re/q = 0 olduqda
qeyri-bərabər köklər alınır. Nəzərə alaq ki, olduqca bərk
materiallar üçün
A
- «
l , ^ «
1
(7)
Я + 2//
jU
bərabərsizlikləri
doğruldur,
burada
Я və
tu
Lyarııe
sabitləridir. [3.(3.40) ] -dan istifadə edərək [2]-dəki A,B,C,və
D kəmiyyətləri tapılırlar. Müəyyən çevrilmələr dən sonra
ö,0, , öı
°2
- Л »
Я2 ö n
və
Q\ı
üçün ifadələr alınır. Belə ki,
2
<
Л
2
j u l + p
o f ,
j u
2 -
ä
(
ä
+ 2
j u
)
2
j u
2 ( Ä +
j u
) {
ä
+ 2
j u
)
cr,0,
Л + İJLL
2
f i
Я +
jn
cr,0
jn
2
- Л ( Л +
2
/г)
2 jLi
2 (Я + / / ) ( Я +
2 j u )
Л +
2
ju Л л -
2
/n
Л
л
-
jli
Я +
fj.
ö,°. +
i
O
<
2/1
( -
0 ^
^11
2~
1
2
[л Л + /л
e.®
(
о Л 2
^11
2
/u j
5
594
л2 =
g ~ ıı Л **~
Г )о
.
2/U
Л л- и
Т
а п
о
(Д Н- / / ) ' + Я (Д + 2 / / )
f _0 >
°\1
2 4 (Л + / 2) : -н /
у
(2 Я
—
/v)
2 ^ /
(Я +
//Х Я
+
2>и)
(Я
+
2 / / ) 2
0,°2
/ о V
и11
2//
V. -л- у
[3,(3,40)] münasibətlərinə əsasən [2]-dəki ifadələr üçün
tapırıq:
(
2
)
^ 2Г2
(
8
)
fr/Vz = *
А Г
(
2
)
I/ 21
-
I
' o * '
u w
\
2
u
/
Л +
{Л
cr”
/.i
2
- Л(Л +
2
ju)
Л +
2 /
l i
2
ju
2 (Я +
2
j l i
)
1 + 1
; x 2,(V > = '
J
1 сг® Л + / / , 1
^11
2 З / г + 6 / . / П - 2 Я 2
8
1
А
j
2
ц Л + 2 /л
8 1 А ;
(/İ + 2 / / ) 2
(8)-i [2]-də nəzərə almaqla
(0) və
cpz
(0) təyin edilir.
Nəhayət, sonsuzluqda gərginliklərin Qu»
Q
{2
komponentləri
üçün alırıq:
of, 2Я + 5
ıu
G.ı =
1 +
1 +
2
j ı
2(Я +
2
jX)
p
~+ _
T
c r
/ / 2 -Я(Я + 2//)
l
’ 12
/
1 1
(60
2// 2(Л + //)(Л + 2//)
3. Treloar potensialı [3,(1,39)]
Treloar 'potensiallı sıxılmayan
cismin müstəvi
deformasiyası halında
bəra
bər
olmayan köklər
alınır.[3,(2.145)] kompleks potensiallarla işarə edilmiş ifadələ
rə daxil olan kəmiyyətlər [3,(2.183),(2.184) ] münasibətləri ilə
verilirlər:
Mı
ı ' Mı
(D
iÄ, Л,
~1
У п " = п Г
= 2
+ V ) " ;
Г „ т = Г г Г = { Ч 2У и 2
+ Д2
595