Azərbaycan miLLİ elmlər akademiyasi naxçivan böLMƏSİ

(2.164)  ]  şəklindədir;  ümumi  halda  bərabər  olmayan  köklər 

alınır. 

[3,(2.190)-(2.196)]-dərı 

başlanğıc 

gərginliklər 

olmadıqda  [4]-dəki  kompleks  parametrlər  alınır.  Bundan 

başqa[ 3, (2.195) ] -dən

r

i

f

 

=

 ı . 

r

l

P

=

ı 

(D

alınır.

R 

qj

U

j

  = 0 

olduğunu 

nəzərə 

alaraq, 

[2]-dən

(px

 (

cp

2

 (£)  funksiyaları və gər ginlikləı* üçün alarıq:

< P ,

 (£) = ”7  7  ------- ч  ] Ь 2

р

И +

t

(

a

)

 

+ л ;

4® U  

( 7 - ^ c r

1

4®'(ı“ ,  -

a

2) ;

fL“ l И 0 ") + 

g  + £ 

+ 

Д2 ;  (2)

J 

ön  = 

cr°x

  = 2 a 0 (Re /Z

j

  Im //2  + Re //2 Irn /г,) -  2 Д, (im //,  + Im 

jU

2)

Ö2°I  =   Ö I2  =   ^ , v   =   0

(3)-dən  almır:

0

°

Ä = "  

И |

(3)

2(Im //,  + Im //2) 

və ya  [2 ]-dən

Д  = _ 

İÖ2°,

2(Im 

jux

  + Im 

ju

2)(//,  -  /г2)

o

21

iQ

2(Im //,  + Im 

/ / 2 ) ( / / ,   -  

j l i

2

 

)

(4)

sonra

1

2  /(//,  - / / 2)

(/

j

2 P  

+ т),<р2(о)

 -

-1

2

(//,/? + r ) ;  (5)

ö,  = (7  = -  Im 

ju{

 Im 

JU .

I

(6)

Bu  ifadələr  [4]-dəki  həllər  əsasında  alınmış  [1,(3.7),(3.9),(3- 

10),(3-13) ] ifadələr ilə tamamilə üst-üstə düşür.

593

---

Beləliklə,alınmış 

nəticələr 

başlanğıc 

gərginliklər

olmadıqda  xətti-  elastiki  ortatrop  cisimlər  üçün  uyğun 

nəticələrə  [1] keçir.

2.[3,(l-46) ] şəklində potensial.

Bu 

halda 

kiçik 

başlanğıc 

deformasiyalar 

nəzəriyyəsinin  ikinci  variantı  çərçivəsində  Re/q  = 0   olduqda

qeyri-bərabər  köklər  alınır.  Nəzərə  alaq  ki,  olduqca  bərk 

materiallar üçün

A

- «

l ,   ^ «

1

 

(7)

Я  +   2// 

jU

bərabərsizlikləri 

doğruldur, 

burada 

Я və 

tu

 

Lyarııe

sabitləridir.  [3.(3.40) ]  -dan  istifadə edərək  [2]-dəki  A,B,C,və 

D  kəmiyyətləri  tapılırlar.  Müəyyən  çevrilmələr  dən  sonra

ö,0, , öı

°2

 

-  Л  » 

Я2  ö n  

və 

Q\ı

  üçün ifadələr alınır.  Belə ki,

2 

<  

Л

2

j u l  + p

o f ,  

j u

2 -

ä

(

ä

  +   2

j u

)  

2

j u

  2 ( Ä   +  

j u

) {

ä

  +   2

j u

)

cr,0, 

Л + İJLL

2

 f i

  Я + 

jn

cr,0 

jn

2

  - Л ( Л  + 

2

/г) 

2 jLi

  2 (Я   +  / / ) ( Я  +  

2 j u )

Л + 

2

ju  Л л -

2

/n 

Л

л

-

jli

  Я + 

fj.

ö,°.  + 

i

O 

<

 

2/1

(   -

 0  ^ 

^11

2~

1

2 

[л  Л + /л

e.®

(

 

о  Л 2 

^11

2

/u j

5

594

---

л2 =

g ~ ıı  Л   **~ 

Г )о  

.

2/U 

Л  л-  и

Т 

а п

  о 

(Д  Н- / / ) '   +  Я (Д  +   2 / / )

f  _0  > 

°\1

2  4 (Л   +  / 2) :  -н /

у

(2 Я  

— 

/v)

2 ^ / 

(Я + 

//Х Я  

+ 

2>и)

(Я  

+ 

2 / / ) 2

0,°2

/  о V 

и11

2//

V. -л- у

[3,(3,40)]  münasibətlərinə  əsasən  [2]-dəki  ifadələr  üçün 

tapırıq:

(

2

)

^ 2Г2

(

8

)

fr/Vz = *

А  Г

(

2

)

I/ 21

-  

I

' o * '  

u  w

\

2

 u

/

Л + 

{Л

 

cr” 

/.i

2

  -  Л(Л + 

2

ju)

Л + 

2 /

l i

 

2

ju

 

2 (Я + 

2

j l i

)

1 + 1

; x 2,(V >   = '

J  

1  сг®  Л +  / /   ,  1

^11

2  З / г   + 6 / . / П - 2 Я 2

8

1 

А  

j

2  

ц   Л +  2 /л

 

8 1  А   ;

(/İ +  2 / / ) 2

(8)-i  [2]-də nəzərə almaqla 

 (0)  və 

cpz

 (0)  təyin  edilir.

Nəhayət,  sonsuzluqda  gərginliklərin  Qu» 

Q

{2

  komponentləri 

üçün alırıq:

of,  2Я + 5 

ıu

G.ı  =

1 +

1 +

2

j ı

  2(Я + 

2

jX) 

p

  ~+  _ 

T  

c r

/ / 2 -Я(Я + 2//) 

l

  ’  12 

/

1 1

(60

2//  2(Л + //)(Л + 2//)

3. Treloar potensialı [3,(1,39)]

Treloar  'potensiallı  sıxılmayan 

cismin  müstəvi 

deformasiyası  halında 

bəra 

bər 

olmayan  köklər

alınır.[3,(2.145)]  kompleks  potensiallarla  işarə  edilmiş  ifadələ 

rə  daxil  olan  kəmiyyətlər  [3,(2.183),(2.184)  ]  münasibətləri  ilə 

verilirlər:

Mı 

ı  ' Mı

(D

iÄ, Л, 

~1

У п " = п Г

  = 2  

+ V ) " ;  

Г „ т = Г г Г = { Ч 2У и 2

  + Д2

595

---