86
IV FƏSİL
FİZİKİ ELEKTRONİKANIN YENİ SAHƏLƏRİ
§4.1. İfrat yüksək tezliklər elektronikası
İfrat yüksək tezliklər (İYT) oblastında işləyən xüsusi cihaz‐
ların iş prinsipi sabit elektrik sahəsində sürətlənən elektron‐
ların İYT elektromaqnit sahəsində tormozlanaraq öz enerjisini
sahəyə ötürməsi prosesinə əsaslanır.
İYT elektron cihazları iki qrupa bölünür: O‐ və M‐tipli
cihazlar. O‐tip cihazda sabit maqnit sahəsi yoxdur və ya
ancaq elektron dəstəsinin fokuslanması üçün tətbiq edilir. M‐
tip cihazda isə qarşılıqlı perpendikulyar (çarpaz) elektrik və
maqnit sahələri təsir göstərir. Bu sahələrin birgə təsiri
elektronların trayektoriyasını təyin edir.
Hal‐hazırda texnikada O‐tip cihazlardan klistronlar, qaçan
dalğa lampaları (QDL) və əks dalğa lampaları (ƏDL), M‐tip
cihazlardan isə maqnetronlar istifadə edilir.
Klistron. Klistronların başlıca olaraq iki növü tətbiq edilir:
rəqslərin gücləndirilməsi və generasiyası üçün istifadə olunan
(iki‐ və çoxrezonatorlu) uçuş klistronu və generator kimi
işləyən (birrezonatorlu) əksetdirici klistron. Klistronun nor‐
mal işləməsi üçün elektronun cihaz daxilindəki uçuş müddəti
kifayət qədər böyük olmalıdır. Uçuş klistronu ilk dəfə
D.A.Rojanskiy tərəfindən yaradılmışdır. Şəkil 4.1‐də qurğu‐
nun sxemi (a) və rəqslərin gücləndirilməsi üçün tətbiq edilən
ikirezonatorlu uçuş klistronunun iş rejimi (b) təsvir edilir.
Elektron dəstəsi R
1
və R
2
həcmi rezonatorların divarlarından –
iki cüt tordan (bəzən tor əvəzinə sadəcə rezonatorların
87
divarlarında kiçik dəliklər açırlar) keçərək katoddan anoda
doğru hərəkət edir. R
1
rezonatoru giriş konturu rolunu
oynayır. Kontura koaksial xətlərin və əlaqə dolaqlarının
köməyi ilə tezliyi f olan gücləndirilmiş rəqslər daxil olur.
Rezonatorun 1 və 2 torları modulyator (qruplaşdırıcı) əmələ
gətirir. Modulyatora düşən elektron dəstəsi modullaşır. Çıxış
konturu olan R
2
rezonatorunda rəqslər güclənir. Rəqslər
koaksial xətlərin və əlaqə dolaq‐larının köməyi ilə sürət‐
ləndirilir. 3 və 4 torları isə tutucu əmələ gətirir. Hər iki
rezonatora və anoda müsbət U
m
potensialı verilir. Həmin
potensial 1 toru ilə katod arasında sürətləndirici sahə yaradır.
Sahənin təsiri ilə elektronlar
0
υ
sürəti ilə modulyatora doğru
hərəkət edir.
Şəkil 4.1. İkirezonatorlu uçuş klistronunun prinsipial quru‐
lusu (a) və elektron sıxlaşmasının qrafiki təsviri (b)
Əgər R
1
rezonatorunda rəqslər yaranarsa, onda 1 və 2
д
0
0
т
3
т
2
т
1
С
У
т
т
б)
а)
У
Р
–
+
4
3
2
1
Р
1
Р
2
К
А
88
torları arasında elektron dəstəsinə təsir edən və onun sürətini
modullaşdıran dəyişən elektrik sahəsi yaranır. Həmin
yarımperiodda yəni, 2 torunda müsbət, 1 torunda isə mənfi
dəyişən potensial olduqda, torlar arasında sahə sürətləndirici
olur və modulyatordan keçən elektronlar əlavə
υ
Δ
sürətini
qazanır. Sonrakı yarımperiodda 2 torunda mənfi, 1 torunda
isə müsbət potensial yaranır, yəni sahə elektronlar üçün
tormozlayıcı rolunu oynayır. Bunun nəticəsində elektron
dəstəsi öz sürətini
υ
Δ
qədər azaldır. Modulyatorun gərginliyi
sıfıra bərabər olduqda ondan ancaq sürətləri
0
υ
olan
elektronlar keçir.
Beləliklə, 3 və 2 torlarının dreyf (və ya qruplaşma) fəzası
adlanan aralığına sürətləri müxtəlif olan elektronlar düşür. Bu
aralıqda potensiallar fərqi sıfıra bərabər olduğundan
elektronlar sürətlərini dəyişmədən, öz ətaləti hesabına fəzada
hərəkət edir. Sürətləri böyük olan elektronlar isə kiçik sürətli
elektronları qabaqlayır. Nəticədə elektron dəstəsi sıx yığılan
qrupa (elektron sıxlaşmasına) bölünür. Sürətə görə elektron
dəstəsi modulyasiyaya uğradığından, dreyf fəzasında həmin
dəstə sıxlığına görə də modulyasiya olunur.
Elektron sıxlaşmasını qrafiki təsvir etmək də mümkündür.
Şəkil 4.1b‐də müxtəlif t zaman anlarında modulyatora nəzə‐
rən keçən elektronların getdiyi s yolun və R
1
rezonatorunun
dəyişən gərginliyinin qrafikləri verilmişdir. s‐məsafəsi modul‐
yatordan hesablanır. Dreyf fəzasında elektronlar bərabər‐
sürətli hərəkət etdiyindən onların hərəkət qrafiki xətti olur.
Xəttin meyli isə hərəkət sürətini göstərir.
t
1
, t
2
və t
3
zaman anlarında modulyatordan keçən üç elek‐
tronun hərəkətinə baxaq. Fərz edək ki, modulyatora doğru
elektronlar eyni bir sürətlə hərəkət edir və onların modul‐
89
yatordan uçuş müddəti perioddan xeyli kiçikdir. Onda t
2
anında modulyatordan keçən elektronlar daha da uzaqlaşır
və elektronların hərəkət qrafiki meylli düzxətt verir. t
1
anında
modulyatordan keçən elektronlar rezonatorda tormoz‐
landığına görə sürətləri azalır və qrafikdə düz xəttin meyl
bucağı kiçilir. t
3
anına uyğun elektronlar isə rezonatordan əla‐
və enerji alaraq sürətlənir və onların qrafikində düz xəttin
meyl bucağı böyük olur. Hər üç xətt eyni bir nöqtədə kəsişir.
Bu isə o deməkdir ki, elektronlar trayektoriyanın həmin nöq‐
təsində qruplaşır. Müəyyən müddətdən sonra modulya‐
tordan keçən digər elektronlar da həmin nöqtəyə gəlir. t
1
zaman anından əvvəl və t
3
zaman anından sonra modulya‐
tordan keçən elektronlar isə qruplaşma nöqtəsindən keçmir.
Beləliklə, modulyatordan keçən elektronlardan ancaq gər‐
ginliyin artan yarımperiodunda keçən elektronlar qruplaşır.
İki rezonatorlu klistronlar İYT cihazlarının ötürücü qurğu‐
larında gücləndirici və tezlik çoxaldıcıları kimi istifadə olunur.
Praktikada həm ikirezonatorlu həm də çoxrezonatorlu klis‐
tronlardan istifadə edirlər. İki rezonatorlu klistron tezliyi 10
dəfə, çoxrezonatorlu klistronlar isə 10
6
dəfə artırmaq iqtida‐
rına malikdirlər.
D.A.Rojanskidən fərqli olaraq V.F.Kovalenko əksetdirici
birrezonatorlu klistron yaratmışdır. Həmin işlərinin yeniliyi
onda idi ki, burada bir həcmi rezonatordan həm modulyator,
həm də tutucu kimi istifadə edirdi. Faydalı iş əmsalı (FİƏ =
1% ÷ 5%) kiçik olan bu növ klistronların gücü 1 Vt‐dan böyük
olmur. Ona görə də belə klistronlar xüsusi qurğularda – he‐
torodin radioqəbuledicilərində və ölçü cihazlarında tətbiq
edilir. Belə qurğularda əksetdirici klistronun faydalı gücü
0,01 ÷ 0,1 Vt intervalında dəyişir.