94
onların gücü 10 MVt‐ə bərabərdir. FİƏ artırmaq məqsədi ilə
klistronda olduğu kimi, qruplaşma prinsipi tətbiq edilir. Bu
növ QDL tvistron adlanır və onlarda FİƏ 50% təşkil edir.
Əks dalğa lampalarının (ƏDL) iş prinsipi də QDL‐in iş
prinsipi kimidir. Əks dalğa lampalarını karsinotron da adlan‐
dırırlar. Bu lampalar QDL‐dən fərqli olaraq, əsasən rəqslərin
generasiyası üçün tətbiq edilir. Onlar gücləndirmə rejimində
də işləyə bilər.
Müasir dövrdə ƏDL‐in yeni M‐tipləri də yaradılmışdır ki,
bunların da iş prinsipi maqnetronların iş prinsipinə oxşayır.
Başqa sözlə desək, amplitron və karmatron adlanan ƏDLM‐
lərdə də maqnetronlarda olduğu kimi közərdilən silindrik
katod tətbiq edilir.
§4.2. Tunel diodları
Tunel diodu Yapon alimi L.Yesaki tərəfindən kəşf edilmiş‐
dir. İlk tunel diodları germaniumdan və ya arsenid‐qallium‐
dan hazırlanırdı. Adi diodlara nisbətən tunel diodunda
aşqarın konsentrasiyası 10
19
‐10
20
sm
‐3
, xüsusi müqaviməti isə
100 ÷ 1000 dəfə fərqlidir. Bundan başqa bu diodların
hazırlanmasında istifadə edilən yarımkeçiricilər cırlaşmış
olduğundan elektron‐deşik keçidinin qalınlığı (10
‐6
sm) adi
diodlarınkından 10 dəfə kiçik, potensial çəpərin hündürlüyü
isə 2 dəfə böyükdür. Adi yarımkeçirici diodlarda potensial
çəpərin hündürlüyü qadağan olunmuş zonanın eninin
təqribən yarısına bərabər olur. Tunel diodlarında isə əksinə,
potensial çəpərin hündürlüyü qadağan olunmuş zonanın
enindən böyükdür. Ona görə də tunel diodlarında keçidin
qalınlığının kiçik olması hesabına (xarici sahə olmadıqda belə)
95
buradakı sahənin intensivliyi 10
6
V/sm‐ə çatır. Həmin sahənin
təsiri altında elektron‐deşik keçidində yükdaşıyıcıların diffu‐
ziyası və onların əks istiqamətdəki dreyfi baş verir. Bu proses‐
lərdən əlavə, diodda tunel effekti əsas rol oynayır. Kvant
nəzəriyyəsinə görə effektin mahiyyəti ondan ibarətdir ki,
elektronlar potensial çəpərdən enerjilərini dəyişmədən keçə
bilər. Əgər tunel keçidinə uğrayan elektronlar üçün qarşı tə‐
rəfdə boş yer varsa, onda enerjisi potensial çəpərin enerji‐
sindən kiçik olan elektronların hər iki istiqamətdə keçidi baş
verə bilər. Klassik fizika baxımından oxşar halın baş verməsi
mümkün deyil (haradakı, elektrona materiyanın mənfi yüklü
hissəciyi kimi baxılır), lakin kvant mexanikasının qanunlarına
tabe olan mikroaləm çərçivəsi daxilində məlumdur ki,
elektron ikili xassəyə malikdir: bir tərəfdən o, hissəcikdir,
digər tərəfdən isə elektromaqnit dalğasıdır. Elektromaqnit
dalğası sahə ilə qarşılıqlı təsirə girmədən potensial çəpərdən
keçə bilər.
Tunel diodlarında baş verən proseslərə n‐ və p‐oblastları‐
nın keçirici və valent zonalarının enerji diaqramında baxmaq
əlverişlidir. n‐p‐keçidində kontakt potensiallar fərqinin yaran‐
masına görə bütün zo‐
naların sərhədi (poten‐
sial çəpərin hündürlü‐
yü ilə qadağan olun‐
muş zonanın eninin fər‐
qinə bərabər qiymətdə)
digər zonaya keçir.
Şəkil 4.4‐də enerji
diaqramının köməyi ilə
tunel diodunda elek‐
Şəkil 4.4. Termodinamik tarazlıq ha‐
lında (U=0) tunel diodunda n‐p‐keçi‐
dinin zona‐enerji diaqramı
и
якс
0,63 В
0,63 В
0,83 В
П
н
Кечириъи
зона
Гадаьан
олунмуш зона
Валент
зона
и
дцз
U=0
96
tron‐deşik keçidinin xarici elektrik sahəsi olmadıqda
0
U =
,
enerji diaqramı təsvir edilmişdir. Tunel effektinin təsvirini
vermək üçün çətinlik törətməsin deyə, şəkildə diffuziya və
dreyf cərəyanları oxlarla göstərilmişdir. Potensial çəpərin
hündürlüyü 0,83 eV, qadağan olunmuş zonanın eni isə 0,63
eV‐dur. Üfüqi xətlərlə, elektronlarla tam və ya qismən
tutulmuş keçirici və valent zonaların enerji səviyyələri göstə‐
rilmişdir. Şəkildən göründüyü kimi, n‐tip yarımkeçiricinin
keçirici və p‐tip yarımkeçiricinin valent zonası eyni enerjili
elektronlarla tutulmuşdur. Ona görə də elektronların n‐
hissədən p‐hissəyə (i
düz
– düz tunel cərəyanı) və əksinə (i
əks
–
əks tunel cərəyanı) tunel keçidi baş verə bilər. Bu iki cərəyan
qiymətcə bərabər olan istiqamətcə bir‐birinin əksinə
yönəldiyindən onların cəmi sıfıra bərabərdir.
Tunel diodunda baş verən fiziki prosesləri onun volt‐
amper xarakteristikası əsasında izah edək (şəkil 4.5). Şəkildən
göründüyü kimi, U = 0 olduqda keçiddən axan yekun cərəyan
sıfıra bərabərdir. Dioda tətbiq edilən düz gərginliyi 0,1 V‐a
qədər artırdıqda, düz tunel cərəyanı maksimum qiymət alır
(şəkil 4.5‐də A nöqtəsi). Düz gərginliyin sonrakı 0,2 V‐a qədər
artırılması tunel cərəyanını azaldır. Ona görə də xarakteristika
AB düşmə hissəsinə malik olur. Bu hissəyə dəyişən mənfi
diferensial müqavimət uyğun gəlir:
0
i
u
R
i
<
Δ
Δ
=
(4.3)
Mənfi diferensial müqavimət hissəsini keçdikdən sonra
diffuziya cərəyanı hesabına düz cərəyan yenidən artır (şəkil
4.5‐də qırıq xətlərlə göstərilir). Tunel cərəyanı B nöqtəsindən
97
sonra çox kiçik olduğuna görə onu diffuziya cərəyanı ilə
cəmlədikdə BV bütöv xətti alınır. Adi diodlardan fərqli olaraq
tunel diodlarında əks cərəyan xeyli böyükdür.
Şəkil 4.5. Tunel diodunun volt‐amper xarakteristikası
Tunel diodlarının əsas parametrləri aşağıdakılardır:
−
mak
I
– maksimum və
min
I
– minimum cərəyanı (bəzən
onların nisbəti kimi göstərilən
min
mak
I
I
kəmiyyəti);
−
1
U – maksimum,
2
U – minimum və diffuziya qolunda
düzünə cərəyanın
mak
I
‐a bərabər olduğu
3
U
gərginliyi.
1
3
U
U
U
−
=
Δ
fərqi keçid və ya sıçrayış gərginliyi adlanır.
Müasir tunel diodlarında
mak
I
bir neçə milliamper, uyğun
1
U
gərginliyi isə 0,1 volt tərtibində olur;
−
diodun mənfi diferensial müqaviməti (bir neçə on Om)
−
diodun ümumi tutumu (1 ÷ 10 pF);
Ы
мин
-2
-0,3
3
2
1
Ы
мах
0
0,3
0,2
0,1
У
3
У
2
У
1
В
Б
А
В
У
дцз
и
дцз
мА