(1—
a)
E+E0=(1–
a)
E+aE= E= Eq . (15.3)
Demak, absolut qora jismdan
qanday nurlanish chiqsa, bo‘shliq ichida hamma joydan shunday nurlanish chiqadi. Òekis qizdirilgan bo‘shliqdagi tirqish absolut qora jismning yaxshi modeli bo‘la oladi. Agar biror shardagi kichik
tirqishga nurlanish kirsa, u absolut qora jism kabi nurlarni to‘liq yutadi.
rasmda absolut qora jism modeli keltirilgan. Nurlanish kichik tirqish orqali shar ichiga kirib, uning ichida ko‘plab sinib-qaytishi hisobiga sharda to‘liq yutiladi.
Kirxgof nazariyasida
ana shu xulosa kelib chiqadiki, agar biror jism spektrning biror qismidagi
nurlanishni kuchli yutsa, unda bu jism spektrning mana shu qismidagi nurlanishni yuzaga keltiradi.
Har qanday jism o‘zi chiqarishi mumkin bo‘lgan nurlarni ko‘proq yutadi va yutish hamda chiqarish spektrlarida tegishli chiziq- larning vaziyati mos tushadi.
Ko‘pincha absolut qora jismdan standart nurlantirgich sifatida foydalaniladi. Shuni ta’kidlash zarurki, absolut qora jismning nurlanish qobiliyati faqat o‘zining temperaturasi bilan aniqlanadi. Bu bog‘lanish Stefan — Bolsman qonunida keltirilgan.
Absolut qora jismning nurlanish qobiliyati uning tem- peraturasining to‘rtinchi darajasiga to‘g‘ri proporsional:
Eq=
T
4. (15.4)
bu
yerdagi =5,67·10
–8W/m
2·K
2 koeffitsiyent
Stefan—Bolsman doimiysi deyiladi.
Tajribalar shuni ko‘rsatadiki, chastota ortishi bilan nurlanish energiyasi dastlab ortadi. Lekin ma’lum chastotalardan keyin nurlanish energiyasi kamaya boradi va qora chastotalarda nolga intiladi. 1900- yilda M. Plank tajriba va nazariya
orasidagi bu tafovutni
7 3