13
təbiətli alışma radioşüalanması müşahidə olunur ki, bunun
intensivliyi 10
-16
Vt /(m
2
·Hs) təşkil edir. Belə alışmalar əksər
hallarda III tipə aiddir, yəni tezlik zolağı bir neçə meqaherts təşkil
edir və 5-10 dəqiqə ərzində alışma sönür. Qeyd edək ki, son
dövrlərdə Эünəş şüalanmasında aşağı tezliklərdə digər tip
radioşüalanmalar da müşahidə olunmuşdur.
Alışma planetlərarası plazma və Günəş şüalanması qarışığından
ibarətdir. Maqnit sahəsində plazmada həyəcanlanma yaranarsa,
birtezlikli mühitə nisbətən qarışıq tezlikli mühitdə dalğa ener$isinin
daha effektiv şəkildə şüalanma ener$isinə çevrilməsi baş verir
(məsələn, tormozlanma və elektronların sinxrotron şüalanması).
Misal kimi plazmanın məxsusi tezliyində Lenqmor dalğasının
yaranmasını göstərmək olar:
2
/
1
2
)
4
(
e
e
e
m
e
n
π
ω
=
rad/san (1.1.3)
Və ya $irotezlikdə rəqslərin yaranma tezliyi və ya
c
m
eH
e
H
=
ω
rad/san (1.1.4)
maqnitoakustik dalğaların yaranması və s. Belə rəqslər həm də
Günəşin aktiv oblastlarından atılmış və subrelyativistik sürətə (3-
10)·10
4
km/san qədər sürətləndirilmiş elektron dəstələrinin
yaranmasına səbəb olunr. Günəşdən uzaqlaşdıqca belə selin qiyməti
də azalır. Yerüstü radiomüşahidələr 10-600 MHs diapazonda günəş
alışmalarını Günəş mərkəzindən 5 günəş radiusundan böyük
məsafələrdə ölçə bilmədiyi halda daha uzundalğalı oblastda tezlik
azaldıqca Günəşdə yaranmış aktiv mənbələrin yer orbitinə gəlib
çatana qədər izlənməsi mümkündür. Belə müşahidələr «Proqnoz»,
«Kosmos-Koopernik» raketlərində, «Havkeye», «Helios» və s.
peyklərində aparılmışdır.
14
Planetlərin radioşüalanması aktiv şəkildə həm yerüstü,
həm də
APS heyətində qurulmuş antennalarla müşahidə olunmuşdur.
Məsələn, Yupiterin uzundalğalı radioşüalanması ilk dəfə 200 kHs
tezlikdə «Zond-3» və «Venera-2» peyklərində ölçülmüşdür.
Ümumiyyətlə Yupiterin orta şüalanma seli 10
-20
Vt/(m
2
·Hs) –dir,
güclü qeyri-istilik alışmasında 10
-15
Vt/(m
2
·Hs)-ə çatır. Yupiterin
uzundalğalı radioşüalanması geniş şəkildə «Voyacer» kosmik aparatı
tərəfindən öyrənilmişdir. Həmin peyk Saturnun yaxınlığından
keçərkən onun qeyri istilik şüalanmasını 200 kHs tezliyində ölçmüş,
20 kHs-dən bir neçə MHs –ə qədər diapazonda 0.1 san müddətli
impulsları ölçmüşdür. Sonradan bu impulsların Saturn həlqələrində
baş verən elektrostatik boşalmalar nəticəsində əmələ gəldiyi
aydınlaşdırıldı.
10-80 kHs tezlik diapazonunda «Venera 11» və «Venera 12»
tərəfindən Venera atmosferində baş verən 40 s
-1
tezlikli şimşək
çaxması qeyd olunmuşdur. Belə ildırımlar vaxtı ayrılan ener$i
təxminən yerdəki ildırımlarda olduğu qədərdir.
Yer özü də maksimumu 100-300 kHs tezliyində olan aşağı tezlikli
radioşüalanma mənbəyidir. Bu şüalanmanın iki komponenti vardır:
1) təqribən 10
-19
Vt/(m
2
·Hs) olan və yerin maqnitosferində yaranan
qeyri istilik təbiətli zəif şüalanma, 2) intensivliyi 10
-12
Vt/(m
2
·Hs)
çatan, tam gücü 10
9
Vt olan iki yer radiusu məsafədə avroral
istiqamətdə yaranan sporadik alışma şüalanması. RAE-2 peykinin
ayətrafı orbitdə uçuşu zamanı yerətrafı km-lik radioşüalanma
diapazonunun xəritəsi çıxarılmışdır.
Təxminən 1 sm-dən kiçik dalğa uzunluqlu diapazonda kosmik
radioşüalanma Yer atmosferindən keçərkən kəskin azalır, atmosferin
istilik şüalanması günəş işıqlanmasının istiqamətindən asılı oaraq
yüzlərlə kelvinə çatır. Bununla yanaşı, temperaturu 3 K olan
metaqalaktik relikt (qalıq) fon şüalanmasının maksimumu bir neçə
millimetrlik diapazona düşür. Ona görə bu cür şüalanmanı qeyd
etmək üçün antenna balon məsafəsinə qədər atmosferin yuxarı
qatlarına qaldırılmalıdır. Belə yüksəklikdə 20-50 QHs tezliklərdə
qalıq atmosferin effektiv şüalanma temperaturu 0.01 K olur. Bu da
cihazın həssaslığının böyüməsi nəticəsində fon şüalanmasının dipol
15
komponentinin anizotropiyaya malik olmasını aşkar etməyə imkan
vermişdir. Bu hadisə, ola bilsin ki, Günəş sisteminin fona nisbətən
300 km/san sürətlə hərəkət etməsinin nəticəsidir.
1.2 Kosmosda antennalar
Əvvəlki paraqrafda deyildiyi kimi, uzundalğalı oblastda
radiomüşahidələr yalnız ionosferdən yuxarıda mümkündür. Lakin
qeyd etmək lazımdır ki, Yer planeti plazma örtüyü ilə əhatə
olunmuşdur və o da öz növbəsində planetlərarası plazmaya keçir.
Ona görə radiosiqnallara bu mühitin təsiri də nəzərə alınmalıdır.
Atmosferdə elektronların sıxlığı şüalanan tezliyin qiymətinə təsir
göstərir və ekvatorial müstəvidə məsafədən asılı olaraq
3
4
5
)
(
10
35
.
1
−
⋅
=
sm
R
Ry
n
e
(1.2.1)
kimi dəyişir. Burada Ry –yerin radiusu, R –məsafədir. Deməli,
şüalanma tezliyi
ν
~ n
e
1/2
~
R
-2
kimi asılıdır.
Bundan başqa, n
e
sıxlığı
verilən hündürlükdə geomaqnit enlikdən də asılıdır,
ona görə də
kosmik aparatın orbit parametrlərindən də asılıdır.
Yerin maqnit sahəsi olduğundan $irotezlik adlanan bir
xarakteristikanı da nəzərə almalı oluruq.
π
ω
ν
2
/
H
H
=
(bax 1.1.4
düsturuna). Bundan əlavə, maqnitlənmiş plazma özünü optik maqnit
sahəsi istiqamətdə yönələn iki cür sındıran mühit kimi aparır. Ona
görə düşən şüa adi və qeyri-adi şüaya çevrilir.
Beləliklə, maqnitosfer plazmanın olması, 1) udulma əmsalının
düşmə istiqamətindən asılılığına, 2) plazma dalğalarının effektiv
udulduğu dalğa uzunluğunda intensiv küyün yaranmasına, 3)
şüalanmanın refraksiyasına səbəb olur. Bundan başqa, yerin
məhəllindən asılı olaraq təbii və süni radioküylər günün vaxtından,
coğrafi koordinatlardan, geomaqnit aktivliyindən asılı olaraq dəyişir.
16
Kosmosa çıxarılan antenna özü də aktiv və tutum müqavimətinə
malikdir. Kosmik şüaların tərkibində olan elektronların miqdarından
asılı olaraq bu kəmiyyət dəyişə bilər. Ona görə də bunu dəqiq
qiymətləndirmək üçün antennada xüsusi qurğu yerləşdirilir.
Bütün bu deyilən faktorlar ona gətirib çıxarır ki, atenna Yer
ətrafında böyük apogeyli orbitlərə çıxarılsın. Uzun dalğalı
diapazonda radioşüalanmanı qeyd etmək üçün antenna kimi bir
çubuq, elektrik dipol antennası, yaxud çərçivə formalı maqnit dipolu
istifadə olunur. Çubuqşəkilli antenna üçün dalğa müqaviməti
2
2
2
40
λ
π
l
R
=
Om (1.2.2)
kimi təyin olununr. Burada l - çubuğun uzunluğudur. Antennanın
tarazlıq temperaturunda onun effektiv parlaqlıq temperaturu T
0
=
cλ
2
/2k kimi təyin olunur. Onda antennanın uclarında küy gərginliyi
2
2
4
B
R
rT
U
a
ν
∆
=
(1.2.3)
ilə təyin olunur. Burada
∆ν- qəbul zolağının enidir. Onda qeyd
olunan intensivliklə antennadakı gərginlik arasında əlaqə
ν
λ
∆
=
R
U
j
2
2
2
Vt/(m
2
·Hs·sr) (1.2.4)
kimi verilir. Tək çubuqşəkilli antenna halında bu münasibət
ν
π
∆
=
2
2
2
80
l
U
j
(1.2.5)